Ecole doctorale de Physique de la région Parisienne (ED107)

190 TABLE DES FIGURES
2.15 Facteur de réduction pour Durca avec superfluidité anisotrope B des neutrons.
Coupes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 75
2.16 Facteur de réduction pour Durca avec superfluidité anisotrope C des neutrons.
Coupes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 75
2.17 Facteur de réduction pour Durca avec superfluidité isotrope des protons.
Coupes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 76
2.18 Facteur de réduction pour Murca branche n avec superfluidité isotrope des
protons. Coupes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 76
Oscillations stellaires et modes inertiels en relativité générale
3.1 Fenêtre d’instabilité des modes f. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 95
3.2 Champ de vitesse des modes r avec l = m = 2. . . . . . . . . . . . . . . . . 97
3.3 Fenêtre d’instabilité des modes r. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 99
3.4 Déferlante de modes r. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 101
Inertial modes in slowly rotating stars : An evolutionary description
4.1 Time evolution of the ϑ component of velocity on the equator for the linear
m = 2 r-mode in an incompressible and rigidly rotating newtonian fluid. . 120
4.2 Time evolution of the relative error in the energy before any improvement
of the conservation of energy. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 120
4.3 Power spectra. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 121
4.4 Relative error and the number of steps per oscillation in logarithmic scales. 121
4.5 Logarithmic plots of time evolution of the relative error on energy. . . . . . 122
4.6 Time evolution of the ratio between energy and initial energy in an inviscid
and incompressible rigidly rotating fluid with an RR force. . . . . . . . . . 123
4.7 Time evolution of the radial component of velocity in an inviscid and incompressible
rigidly rotating fluid with Gaussian noise for initial data and
associated power spectrum. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 124
4.8 Time evolution of the ϑ component of velocity on the equator in an inviscid
and incompressible rigidly rotating fluid and associated power spectrum. . 124
4.9 Time evolution of one of the two independent components of the tensor
that appears in the RR force. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 125
4.10 Time evolution of the radial component of the velocity in the equatorial
plane in ξ = 0.5 with the linear m = 2 r-mode for initial data in a rigidly
rotating γ = 2 polytrope. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 126
4.11 Time evolution of the radial component of velocity with Gaussian noise for
initial data and its power spectrum. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 127
4.12 Time evolution of the ϑ component of velocity and the associated power
spectrum. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 127
4.13 Time evolution of one of the two independent components of the tensor
that appears in the RR force. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 128