Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Introduktion til den specielle relativitetsteori - Niels Bohr Institutet
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
2 Lorentz-transformationen<br />
og<br />
c 2 dt ′ 2 − dx ′ 2 − dy ′ 2 − dz ′ 2 = c 2 dt 2 − dx 2 − dy 2 − dz 2 . (2.20)<br />
Hvor gyldighe<strong>den</strong> af (2.18), som tidligere anført, er betinget af, at de to systemer S og<br />
S ′ er sammenfal<strong>den</strong>de <strong>til</strong> ti<strong>den</strong> t = t ′ = 0, gælder der ingen s˚adan begrænsning p˚a (2.19)<br />
og (2.20), da disse jo involverer koordinatdifferenser.<br />
Idet afstan<strong>den</strong> mellem to nabo-punkter i det Euklidiske rum er<br />
tager (2.20) ogs˚a formen<br />
dr 2 = dx 2 + dy 2 + dz 2 , (2.21)<br />
c 2 dt ′ 2 − dr ′ 2 = c 2 dt 2 − dr 2 . (2.22)<br />
Lad os betragte en effekt, der i S udbreder sig med lyshastighe<strong>den</strong>, hvorved alts˚a dr 2 =<br />
c 2 dt 2 . Hermed forsvinder højresi<strong>den</strong>, og venstresi<strong>den</strong> m˚a da gøre det samme. Der m˚a<br />
alts˚a i ethvert inertialsystem S ′ gælde, at dr ′ 2 = c 2 dt ′ 2 . Ogs˚a i dette system udbreder<br />
effekten sig da med lyshastighe<strong>den</strong>. Vi bekræftes alts˚a i, at vi p˚a korrekt m˚ade har f˚aet<br />
indbygget lyshastighe<strong>den</strong>s invarians i teorien.<br />
Den fælles værdi af de to kvadratiske former i (2.19) kaldes kvadratet af forskydningen<br />
mellem de to aktuelle begivenheder:<br />
∆s 2 ≡ c 2 ∆t 2 − ∆x 2 − ∆y 2 − ∆z 2 . (2.23)<br />
Den kan˚abenbart være positiv, negativ eller nul og m˚a derfor ikke opfattes som kvadratet<br />
af et almindeligt tal. Kvadratro<strong>den</strong> af absolutværdien, alts˚a ∆s = |∆s 2 |, kaldes intervallet<br />
mellem de to begivenheder.<br />
Indskud 2.3 Vedrørende relativistisk notation<br />
Der har i <strong>relativitetsteori</strong>en udviklet sig en notation omkring ∆’er og differentialer, som<br />
ikke er matematisk stringent. Vi har her valgt at følge <strong>den</strong>ne notation, skønt <strong>den</strong> m˚aske<br />
i begyndelsen kan forekomme forvirrende. Som et eksempel lyder <strong>den</strong> matematisk stringente<br />
form af (2.19)<br />
c 2 (∆t ′ ) 2 − (∆x ′ ) 2 − (∆y ′ ) 2 − (∆z ′ ) 2 = c 2 (∆t) 2 − (∆x) 2 − (∆y) 2 − (∆z) 2 ,<br />
og <strong>til</strong>svarende for (2.20)<br />
c 2 (dt ′ ) 2 − (dx ′ ) 2 − (dy ′ ) 2 − (dz ′ ) 2 = c 2 (dt) 2 − (dx) 2 − (dy) 2 − (dz) 2 .<br />
Tager vi f.eks. ledet (∆x) 2 , angiver dette kvadratet p˚a forskellen mellem to begivenheders<br />
x-koordinater. Af bekvemmeligheds˚arsager er det blevet en konvention i <strong>relativitetsteori</strong>en<br />
at skrive dette p˚a formen ∆x 2 , skønt <strong>den</strong>ne notation strengt taget antyder en<br />
ændring (eller forskel) i kvadratet p˚a x og ikke, som ønsket, kvadratet p˚a ændringen<br />
(eller forskellen) i x.<br />
30