Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...

[fm −3/2 ]
.
[fm −3/2 ]
.
[fm −3/2 ]
.
0.15
0.1
0.05
0
0.15
0.1
0.05
0
0.15
0.1
0.05
L = 2
L = 0
L = 0
L = 0
r φ
r cr
r cΩcr
φ
φ
(a)
(b)
(c)
0
0 1 2 3 4 5 6
r [fm]
[fm]
.
0.2
0.15
0.1
0.05
0
0.08
0.06
0.04
0.02
2.2 · Der Tensorkorrelator
R+(r) − r ≈ s(r)
ϑ(r)
(d)
(e)
0
0 1 2 3 4 5 6
r [fm]
Abbildung 2.3: Konstruktion einer realistischen Deuteronwellenfunktion durch Anwendung
der unitären Korrelatoren. Auf die unkorrelierte Anfangswellenfunktion (a) wird der Zentralkorrelator
mit der Korrelationsfunktion (d) angewendet. Dies führt zu der Wellenfunktion
(b), auf die der Tensorkorrelator mit der Korrelationsfunktion (e) wirkt. Das Ergebnis (c) ist
eine realistische Deuteronwellenfunktion mit D-Wellenbeimischung (aus [17]).
Daraus wird ersichtlich, daß der neu eingeführte Tensoroperator s12(r,q Ω) die gleiche
Struktur hat wie der gewöhnliche Tensoroperator s12 = 3
r 2(σ1 · r)(σ2 · r) − σ1 · σ2 =
s12( r r , ). Die Tensorkorrelationsfunktion ϑ(r) gibt analog zu s(r) die Stärke und radiale
r r
Abhängigkeit der Transversalverschiebung an.
Zur Illustration wird nun der Tensorkorrelator cΩ = exp{−igΩ} auf einen Zweiteil-
13