Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...
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ε corr [ MeV]<br />
.<br />
ε corr [ MeV]<br />
.<br />
20<br />
0<br />
-20<br />
-40<br />
-60<br />
-80<br />
5<br />
0<br />
-5<br />
-10<br />
56 Ni<br />
56 Ni<br />
Protonen Neutronen<br />
4.2 · Optimierung der Parameter<br />
0 2000 2500 3000 0 2000 2500 3000<br />
C3 [ MeV fm 6 ]<br />
Abbildung 4.11: Einteilchenspektren von 56Ni (oben) <strong>mit</strong> vergrößertem Ausschnitt (unten).<br />
Die durchgezogenen Linien stellen die im Grundzustand besetzten Niveaus dar und die<br />
gestrichelten die unbesetzten. Zur Berechnung wurde folgender Parametersatz verwendet:<br />
I (10)<br />
ϑ = 0.20fm3 , I (11)<br />
ϑ = 0.10fm3 , emax = 10, aHO optimal. Das jeweils linke Spektrum <strong>mit</strong><br />
I (10)<br />
ϑ = 0.09fm3 wurde <strong>mit</strong> der reinen Zweiteilchenwechselwirkung berechnet.<br />
dungsradien zum Beispiel auch die Einteilchenspektren der Kerne berechnet. Diese<br />
Einteilchenspektren werden aus den korrigierten Hartree-Fock-Einteilchenenergien, die<br />
in Kapitel 3.4 besprochen wurden, aufgebaut. In Abbildung 4.9 sind als Beispiele die<br />
Einteilchenspektren von 16 O und 40 Ca dargestellt. Auf der linken Seite sind die Energieniveaus<br />
der Protonen aufgetragen und auf der rechten Seite die der Neutronen. Das<br />
jeweils linke Spektrum wurde <strong>mit</strong> der reinen Zweiteilchenwechselwirkung und dem Ten-<br />
sorkorrelationsvolumen I (10)<br />
ϑ = 0.09 fm3 berechnet. Für die <strong>mit</strong>tleren Spektren wurden<br />
die oben diskutierten Parametersätze verwendet und ganz rechts ist das experimentelle<br />
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