Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...

(E − Eexp)/A [ MeV]
.
Rch [ fm]
.
6
4
2
0
5
4
3
2
4 He
16 O
24 O
34 Si
40 Ca
48 Ca
48 Ni
56 Ni
78 Ni
88 Sr
4.2 · Optimierung der Parameter
90 Zr
100 Sn
I (10)
ϑ
114 Sn
132 Sn
0.20fm 3
0.30fm 3
146 Gd
208 Pb
Abbildung 4.8: Differenz zwischen in Hartree-Fock-Näherung berechneten und experimentellen
Bindungsenergien pro Nukleon (oben) und Ladungsradien (unten) einiger Kerne.
Für die Berechnung wurden folgende Parameter verwendet: emax = 10, aHO optimal,
I (11)
ϑ = 0.10fm 3 ; (): I (10)
ϑ = 0.20fm 3 , C3 = 2500MeV fm 6 ; (): I (10)
ϑ = 0.30fm 3 ,
C3 = 2500MeV fm 6 . Die blaue Kurve (●) zeigt als Referenz die Resultate einer Rechnung
ohne Dreiteilchenwechselwirkung mit I (10)
ϑ = 0.09fm 3 . Die schwarzen Balken geben die
experimentellen Werte wieder [28, 29].
der Dreiteilchenwechselwirkung die Abstoßung zwischen den Teilchen zunimmt, das
heißt, die Teilchen haben im Mittel einen größeren Abstand zueinander.
Sowohl für I (10)
ϑ = 0.20 fm3 als auch für I (10)
ϑ = 0.30 fm3 werden die Ladungsradien
am besten durch die Dreiteilchenwechselwirkung mit der Stärke C3 = 2500 MeVfm 6
beschrieben. Bei I (10)
ϑ = 0.30 fm3 werden bei dieser Abstoßung genau die experimentellen
Werte wiedergegeben, bei I (10)
ϑ = 0.20 fm3 liegen die berechneten Radien knapp
darunter.
Des weiteren müssen noch die Oszillatorlänge und die Basisgröße betrachtet werden.
Am Beispiel von 208 Pb läßt sich erkennen, daß die bisher verwendeten Basiszustände
nicht optimal dafür geeignet sind, sehr schwere und damit große Kerne zu
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