Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...

Kapitel 5 · Kollektive Anregungen
Reichweitenparameter des Tensorkorrelators beträgt dabei I (10)
ϑ
= 0.09 fm3 . Die gestrichelten
Kurven geben die Ergebnisse für verschiedene Stärken der Dreiteilchenwechselwirkung
(C3 = 2000 MeVfm 6 , 2500 MeVfm 6 und 3000 MeVfm 6 ) wieder. Dabei
wurde der in Kapitel 4.2 bestimmte optimale Parametersatz mit I (10)
ϑ = 0.20 fm3
und I (11)
ϑ = 0.10 fm3 verwendet. Die Basisgröße beträgt für 208Pb emax = 10 und für
die restlichen Kerne emax = 8. Dabei muß berücksichtigt werden, daß die Ergebnisse
bei diesen Basisgrößen noch nicht konvergiert sind, worauf am Ende dieses Abschnitts
genauer eingegangen wird. Die Pfeile zeigen die Schwerpunkte der experimentellen
Stärkeverteilungen an.
Aus Abbildung 5.1 wird ersichtlich, daß die isoskalaren Monopolanregungen bereits
recht gut mit der reinen Zweiteilchenwechselwirkung beschrieben werden. Bei den
Ergebnissen mit der Dreiteilchenwechselwirkung liegen die Hauptmaxima der Stärkeverteilungen
bei 16 O, 90 Zr und 208 Pb energetisch etwas höher und bei 40 Ca, 48 Ca und
56 Ni etwas niedriger als die der Zweiteilchenergebnisse. Mit zunehmender Stärke der
Dreiteilchenwechselwirkung wird bei allen betrachteten Kernen die Übergangsstärke
zu kleineren Energien verschoben. Die einzige Ausnahme bildet 208 Pb, bei dem der
Schwerpunkt der Stärkeverteilung unverändert bleibt. Besonders bei den mittelschweren
Kernen zeigt sich im Vergleich zu den Resultaten ohne Dreiteilchenwechselwirkung
eine starke Fragmentierung der Übergangsstärkeverteilung, die aber im wesentlichen
unabhängig von der Stärke der Dreiteilchenwechselwirkung ist. Eine mögliche
Erklärung für diese Aufspaltung liegt in den Eigenschaften der Kontaktwechselwirkung,
die als Ansatz für die Dreiteilchenwechselwirkung gewählt wurde, begründet. Auf die
Besonderheiten von Kontaktwechselwirkungen wird am Ende von Kapitel 6 genauer
eingegangen.
In Abbildung 5.2 sind analog zu Abbildung 5.1 die Übergangsstärkeverteilungen der
isovektoriellen Dipolriesenresonanz dargestellt, bei der die Protonen gegen die Neutronen
schwingen. Es zeigt sich wiederum, daß die Übergangsstärken mit zunehmender
Stärke der Dreiteilchenwechselwirkung zu niedrigeren Energien verschoben werden. Bei
den Kernen 16 O und 40 Ca zeigt sich die Dipolriesenresonanz stark ausgeprägt. Sie liegt
energetisch niedriger als die Resultate ohne Dreiteilchenwechselwirkung und mit zunehmender
Stärke der Dreiteilchenwechselwirkung auch deutlich niedriger als das Experiment.
Bei 48 Ca und 56 Ni sind die Stärkeverteilungen der reinen Zweiteilchenwechselwirkung
auf einen großen Bereich verteilt. Durch Hinzunahme der Dreiteilchenwechselwirkung
werden diese Verteilungen deutlich schmaler und verschieben sich gleichzeitig
zu niedrigeren Anregungsenergien. Für 90 Zr und 208 Pb werden die Stärkeverteilungen
ebenfalls zu niedrigeren Enerrgien verschoben und besonders die Verteilungen mit einer
mittleren Stärke der Dreiteilchenwechselwirkung stimmen gut mit dem Experiment
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