Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...
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Kapitel 6 · Vielteilchenstörungstheorie<br />
(E − Eexp)/A [ MeV]<br />
.<br />
(E − Eexp)/A [ MeV]<br />
.<br />
6<br />
4<br />
2<br />
0<br />
6<br />
4<br />
2<br />
0<br />
4 He 16O<br />
emax = 4<br />
emax = 6<br />
24O 40Ca 48Ni 78Ni 34Si 48Ca 56Ni 88Sr<br />
Abbildung 6.4: Energien der Vielteilchenstörungstheorie für die Basisgrößen emax = 4 (oben)<br />
und emax = 6 (unten). (): Hartree-Fock-Energie, (): Hartree-Fock + Zweiteilchenbeitrag<br />
der Störungstheorie, (): Hartree-Fock + Zweiteilchenbeitrag + Zweiteilchen-Zweiloch-<br />
Anregungen des Dreiteilchenbeitrages, (✚): Hartree-Fock + gesamte Vielteilchenstörungstheorie.<br />
Zur Berechnung wurde der optimale Parametersatz verwendet: aHO optimal, I (11)<br />
ϑ =<br />
0.10fm 3 , I (10)<br />
ϑ<br />
90 Zr<br />
= 0.20fm3 , C3 = 2500MeV fm 6 . Die blaue Kurve (●) zeigt als Referenz<br />
die Resultate einer Rechnung ohne Dreiteilchenwechselwirkung <strong>mit</strong> I (10)<br />
ϑ<br />
schwarzen Balken geben die experimentellen Werte wieder [28].<br />
= 0.09fm3 . Die<br />
rechenaufwendig. Daher werden nur die Kerne bis 90 Zr betrachtet. In den Abbildungen<br />
6.4 und 6.5 sind die Energiekorrekturen für verschiedene Basisgrößen dargestellt.<br />
Die Basisgrößen reichen von emax = 4 und 6 in Abbildung 6.4 bis emax = 8 und<br />
10 in Abbildung 6.5. Bei der größten Basis konnten aus rechentechnischen Gründen<br />
nur die Kerne bis 56 Ni berechnet werden. Analog zu Abbildung 6.3 zeigen die Punk-<br />
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