Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...
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Kapitel 4 · Dreiteilchenwechselwirkung<br />
ε corr [ MeV]<br />
.<br />
ε corr [ MeV]<br />
.<br />
20<br />
0<br />
-20<br />
-40<br />
-60<br />
-80<br />
5<br />
0<br />
-5<br />
-10<br />
56 Ni<br />
56 Ni<br />
Protonen Neutronen<br />
0.09 0.20 0.30 0.09 0.20 0.30<br />
I (10)<br />
ϑ [ fm 3 ]<br />
Abbildung 4.10: Einteilchenspektren von 56 Ni (oben) <strong>mit</strong> vergrößertem Ausschnitt (unten).<br />
Die durchgezogenen Linien stellen die im Grundzustand besetzten Niveaus dar und die<br />
gestrichelten die unbesetzten. Zur Berechnung wurde folgender Parametersatz verwendet:<br />
C3 = 2500MeV fm 6 , I (11)<br />
ϑ = 0.10fm3 , emax = 10, aHO optimal. Das jeweils linke Spektrum<br />
<strong>mit</strong> I (10)<br />
ϑ = 0.09fm3 wurde <strong>mit</strong> der reinen Zweiteilchenwechselwirkung berechnet.<br />
= 0.20 fm3 und I (10)<br />
ϑ = 0.30 fm3 näher untersucht. In Abbildung 4.8 werden<br />
die Resultate dieser beiden Parametersätze <strong>mit</strong>einander verglichen. Es hat den<br />
Anschein, daß der Tensorkorrelator I (10)<br />
ϑ = 0.30 fm3 (Rauten) bessere Ergebnisse liefert.<br />
Die Abweichungen der Bindungsenergien pro Nukleon sind etwas kleiner als für<br />
I (10)<br />
ϑ = 0.20 fm3 (Quadrate) und die Ladungsradien geben genau die experimentellen<br />
Daten wieder. Allerdings gibt es auch noch andere Aspekte, die bei der Wahl der<br />
Parameter berücksichtigt werden müssen.<br />
Bei den Hartree-Fock-Rechnungen werden neben den Bindungsenergien und La-<br />
te I (10)<br />
ϑ<br />
60