Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...

Kapitel 4 · Dreiteilchenwechselwirkung
̺ch(r) [ fm −3 ]
.
̺ch(r) [ fm −3 ]
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0.1
0.08
0.06
0.04
0.02
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0
0 2 4 6 8 10
r [ fm]
16 O 40 Ca 48 Ca
88 Sr 90 Zr 208 Pb
2 4 6 8 10
r [ fm]
2 4 6 8 10
r [ fm]
Abbildung 4.12: Experimentelle (gestrichelt) und berechnete (durchgezogen) Ladungsdichteverteilungen
einiger Kerne. Zur Berechnung wurde folgender Parametersatz verwendet:
C3 = 2500MeV fm 6 , I (10)
ϑ = 0.20fm3 , I (11)
ϑ = 0.10fm3 , emax = 10, aHO optimal. Experimentelle
Daten aus [29].
Einteilchenspektrum zu sehen. Bei den berechneten Spektren geben die durchgezogenen
Linien die im Grundzustand besetzten Niveaus an und die gestrichelten die unbesetzten.
Alle berechneten Spektren sind im Vergleich zum experimentellen Spektrum zu
stark gestreckt, das heißt, die Abstände zwischen den einzelnen Niveaus sind zu groß.
Allerdings sind die Spektren, die mit der Dreiteilchenwechselwirkung berechnet wurden,
gegenüber dem Spektrum ohne Dreiteilchenwechselwirkung deutlich gestaucht.
Bei den Einteilchenspektren von 56Ni in Abbildung 4.10 (oben) fällt auf, daß die
Energielücke zwischen den besetzten und den unbesetzten Zuständen sehr klein wird.
In Abbildung 4.10 (unten) ist dieser Bereich des Spektrums noch einmal vergrößert dargestellt.
Für das Spektrum, das mit dem Tensorkorrelator I (10)
ϑ = 0.20 fm3 berechnet
wurde, liegen das oberste besetzte und das unterste unbesetzte Niveau sowohl bei den
Protonen als auch bei den Neutronen sehr dicht beieinander. Wird die Reichweite des
Tensorkorrelators vergrößert (I (10)
ϑ = 0.30 fm3 ), so vertauschen diese Energieniveaus
sogar ihre Reihenfolge. Dies führt zum Beispiel im Rahmen der Vielteilchenstörungs-
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