Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...

(E − Eexp)/A [ MeV]
.
Rch [ fm]
.
6
4
2
0
5
4
3
2
4 He
16 O
24 O
34 Si
40 Ca
48 Ca
48 Ni
56 Ni
78 Ni
88 Sr
4.2 · Optimierung der Parameter
90 Zr
C3
100 Sn
114 Sn
1500MeV fm 6
2000MeV fm 6
2500MeV fm 6
3000MeV fm 6
132 Sn
146 Gd
208 Pb
Abbildung 4.4: Differenz zwischen in Hartree-Fock-Näherung berechneten und experimentellen
Bindungsenergien pro Nukleon (oben) und Ladungsradien (unten) einiger Kerne.
Für die Berechnung wurden folgende Parameter verwendet: emax = 8, aHO = 1.90fm,
I (11)
ϑ = 0.10fm3 , I (10)
ϑ = 0.20fm3 ; (): C3 = 1500MeV fm 6 ; (): C3 = 2000MeV fm 6 ;
(): C3 = 2500MeV fm 6 ; (✚): C3 = 3000MeV fm 6 . Die blaue Kurve (●) zeigt als Referenz
die Resultate einer Rechnung ohne Dreiteilchenwechselwirkung mit I (10)
ϑ = 0.09fm3 . Die
schwarzen Balken geben die experimentellen Werte wieder [28, 29].
zu den schwereren Kernen hin deutlich abgesenkt. Dagegen ist für I (11)
ϑ = 0.10 fm3 nur
noch eine minimale Verbesserung der Bindungsenergien zu erkennen. Auf die Ladungsradien
hat dieser Tensorkorrelator nur einen geringen Einfluß, sie werden nur leicht
abgesenkt. Für alle folgenden Rechnungen wird der Tensorkorrelator im S = 1, T = 1
Kanal auf I (11)
ϑ = 0.10 fm3 gesetzt.
Als nächstes wird die Wirkung des Tensorkorrelators für S = 1 und T = 0 untersucht.
Abbildung 4.3 dient als Illustration dazu. Die Stärke der Dreiteilchenwechselwir-
kung beträgt wiederum C3 = 2000 MeVfm 6 . Für das Tensorkorrelationsvolumen wurden
die Werte I (10)
ϑ = 0.15 fm3 (Quadrate), I (10)
ϑ = 0.20 fm3 (Rauten), I (10)
ϑ = 0.30 fm3
(Dreiecke) und I (10)
ϑ = 0.40 fm3 (Kreuze) eingesetzt. Betrachtet man den Verlauf der
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