Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...

Kapitel 4 · Dreiteilchenwechselwirkung
(E − Eexp)/A [ MeV]
.
Rch [ fm]
.
6
4
2
0
5
4
3
2
4 He
16 O
24 O
34 Si
40 Ca
48 Ca
48 Ni
56 Ni
78 Ni
88 Sr
90 Zr
100 Sn
I (10)
ϑ
114 Sn
132 Sn
0.09fm 3
0.20fm 3
146 Gd
208 Pb
Abbildung 4.1: Differenz zwischen in Hartree-Fock-Näherung berechneten und experimentellen
Bindungsenergien pro Nukleon (oben) und Ladungsradien (unten) einiger Kerne. Für die
Berechnung wurden folgende Parameter verwendet: emax = 8, aHO = 1.90fm, I (11)
ϑ = 0fm3 ;
(): I (10)
ϑ = 0.20fm3 , C3 = 2000MeV fm 6 . Die blaue Kurve (●) zeigt als Referenz die Resultate
einer Rechnung ohne Dreiteilchenwechselwirkung mit I (10)
ϑ = 0.09fm3 . Die schwarzen
Balken geben die experimentellen Werte wieder [28, 29].
der Basisgröße findet über die Quantenzahl e = 2n + l ≤ emax statt. Es ist möglich,
zusätzlich Beschränkungen für die Hauptquantenzahl n und die Bahndrehimpulsquantenzahl
l einzuführen. Bei den in diesem Abschnitt gezeigten Rechnungen beträgt die
Basisgröße meistens emax = 8. Die Oszillatorlänge gibt die Breite des Grundzustands
des harmonischen Oszillators an. Sie wurde für diese und die folgenden Rechnungen auf
einen mittleren Wert von aHO = 1.90 fm gesetzt. Des weiteren muß noch der Reichweitenparameter
des Zentralkorrelators IR berücksichtigt werden, der für alle Rechnungen
IR = 0.10 fm 4 beträgt. Dieser Parameter wird hier nicht geändert und wird daher im
folgenden nicht mit aufgeführt.
In Abbildung 4.1 sind die Differenzen zwischen den berechneten und den experimentellen
Bindungsenergien pro Nukleon (oben) und die Ladungsradien (unten) einiger
50