Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...

5.2 · Riesenresonanzen
überein. Insgesamt zeigt sich bei der isovektoriellen Dipolriesenresonanz eine Verbesserung
der Ergebnisse durch Hinzunahme der Dreiteilchenwechselwirkung.
Schließlich werden noch isoskalare Quadrupolanregungen betrachtet, die in Abbildung
5.3 dargestellt sind. Wie auch bei den beiden vorangegangenen Beispielen
verschiebt sich die Übergangsstärke mit zunehmender Stärke der Dreiteilchenwechselwirkung
zu niedrigeren Energien. Es zeigt sich bei allen Kernen ein stark ausgeprägter
kollektiver Zustand, die Quadrupolriesenresonanz. Bei 16 O und 40 Ca stimmen
die Rechnungen gut mit den Experimenten überein, wobei die Quadrupolanregung bei
40 Ca die Struktur eines Doppelpeaks aufweist. Bei den restlichen Kernen zeigt sich
zusätzlich eine Anregung bei kleinen Energien, besonders ausgeprägt bei 56 Ni. Diese
Anregungen haben allerdings keinen kollektiven Charakter, sondern sind einfache
Teilchen-Loch-Anregungen von einzelnen Nukleonen. Bei 90 Zr und 208 Pb liegen die berechneten
Stärken energetisch etwas höher als die gemessenen. Allerdings muß hier
beachtet werden, daß die verwendeten Basisgrößen für große Kerne nicht ausreichend
sind, das heißt, die Ergebnisse sind noch nicht konvergiert.
Als nächstes wird der Einfluß des Tensorkorrelators auf die Übergangsstärkeverteilungen
untersucht. Dazu sind in Abbildung 5.4 die drei diskutierten Anregungsarten
am Beispiel von 40Ca und 90Zr jeweils für die Werte I (10)
ϑ = 0.15 fm3 und 0.20 fm 3 des
Reichweitenparameters dargestellt. Bei 40Ca hat die Reichweite des Tensorkorrelators
nur einen geringen Einfluß auf alle betrachteten Riesenresonanzen. Bei 90Zr wird die
Übergangsstärke der Monopolanregung leicht zu niedrigeren Energien verschoben. Die
Dipol- und die Quadrupolanregung werden dagegen nur wenig vom Tensorkorrelator
beeinflußt.
Abschließend sind die Riesenresonanzen in Abbildung 5.5 für verschiedene Basisgrößen
dargestellt. Die Übergangsstärkeverteilungen wurden für 40 Ca für die Basisgrößen
emax = 6, 8 und 10 berechnet, für 90 Zr wurden die Berechnungen zusätzlich
für emax = 12 durchgeführt. Bei allen betrachteten Anregungsarten zeigt sich mit
zunehmender Basisgröße eine stärkere Fragmentierung der Stärkeverteilungen. Gleichzeitig
werden die Schwerpunkte der Verteilungen zu niedrigeren Energien verschoben.
Bei keinem der Kerne zeigen sich Anzeichen von Konvergenz. Dabei muß allerdings
berücksichtigt werden, daß bei diesen Basisgrößen selbst die Ergebnisse mit der reinen
Zweiteilchenwechselwirkung noch nicht vollständig konvergiert sind. Daher können
auch die Resultate mit der Dreiteilchenwechselwirkung nicht konvergiert sein. Hinzu
kommt, daß es sich bei der verwendeten Dreiteilchenwechselwirkung um eine Kontaktkraft
handelt. An dieser Stelle läßt sich noch keine Aussage darüber treffen, ob die
fehlende Konvergenz nur in den kleinen Basisgrößen begründet ist, oder ob die Kontaktkraft
die Konvergenz der Resultate verhindert. Die Probleme einer Kontaktwech-
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