Kernstruktur mit effektiven Dreiteilchenpotentialen - Technische ...

(E − Eexp)/A [ MeV]
.
Rch [ fm]
.
6
4
2
0
5
4
3
2
4 He
16 O
24 O
34 Si
40 Ca
48 Ca
48 Ni
56 Ni
78 Ni
88 Sr
4.2 · Optimierung der Parameter
90 Zr
100 Sn
aHO
114 Sn
132 Sn
1.70fm
1.90fm
2.20fm
146 Gd
208 Pb
Abbildung 4.6: Differenz zwischen in Hartree-Fock-Näherung berechneten und experimentellen
Bindungsenergien pro Nukleon (oben) und Ladungsradien (unten) einiger Kerne.
Für die Berechnung wurden folgende Parameter verwendet: emax = 8, I (11)
ϑ = 0.10fm3 ,
I (10)
ϑ = 0.20fm 3 , C3 = 2500MeV fm 6 ; (): aHO = 1.70fm; (): aHO = 1.90fm; ():
aHO = 2.20fm. Die blaue Kurve (●) zeigt als Referenz die Resultate einer Rechnung ohne
Dreiteilchenwechselwirkung mit I (10)
ϑ = 0.09fm3 . Die schwarzen Balken geben die experimentellen
Werte wieder [28, 29].
der Bindungsenergie. Auf der anderen Seite wird die unitäre Transformation durch Vergrößerung
der Korrelatorreichweite zustandsabhängig (siehe Kapitel 2.4). Dies hat zur
Folge, daß den schwereren Kernen unangemessene Korrelationen aufgezwungen werden,
was zu einer Verringerung der Bindungsenergien führt. Trotzdem wird neben dem
scheinbar optimalen Wert des Tensorkorrelationsvolumens von I (10)
ϑ = 0.30 fm3 weiterhin
auch der Wert I (10)
ϑ = 0.20 fm3 betrachtet. Denn bei der Untersuchung der
Einteilchenspektren zeigt sich, daß eine zu große Tensorkorrelatorreichweite eine Vertauschung
der Reihenfolge einiger Energieniveaus zur Folge hat.
Auf die Ladungsradien hat die Reichweite des Tensorkorrelators nur einen geringen
Einfluß. Mit zunehmender Korrelatorreichweite vergrößern sich die Radien kontinuier-
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