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54 KAPITEL 3. PROBENAUFBEREITUNG FÜR EIS sorption in der Anlage aber erheblich langsamer als in Abschnitt 3.1.3, was an einem höheren Strömungswiderstand am Übergang zwischen Wasserfalle und Titangetter liegen könnte, der dazu führt, dass die Diffusion des Gases zum Getter bei niedrigen Drücken weniger schnell stattfindet. Schon nach ca. 10 Minuten sind 90% des Gases sorbiert, insgesamt stellte sich aber erst nach 120 Minuten ein konstanter Druck ein, der um 98% gegenüber dem Ausgangswert reduziert war. Bei der Testanlage war ein derartig langsamer Druckabfall bei niedrigen Drücken nicht zu beobachten. Trotdem war die benötigte Separationszeit von 2 Stunden noch tolerabel, zumal z. B. Grundwasserseparationen erheblich längere Zeit in Anspruch nehmen (durch Herunterkühlen der Anlage, Separation und anschließende Reinigung - vgl. Kapitel 4). Bei realen Eisproben ist die Probenmenge auch geringer als bei der abgebildeten Separation einer Luftprobe. Nach Abschalten der Heizung nimmt der Druck noch einmal deutlich ab (um ca. 40%, s. Abb. 3.16), was auf thermische Kontraktion und Absorption von bei hohen Temperaturen ausgegasten Wasserstoff in den Titan zurückzuführen ist. Da sowohl die gegetterte Gasmenge als auch die verwendete Menge an Titan größer war als in Abschnitt 3.1.3, war auch die Menge an ausgasenden Titan bei diesem Experiment erheblich größer.
3.3. PILOTVERSUCHE 55 Abbildung 3.14: Druckverlauf in der Separationsanlage bei Sorption von 195 ml STP Laborluft (840 ◦ C). Abbildung 3.15: Die ersten 1000 Sekunden der in Abbildung 3.14 dargestellten Separation. Abbildung 3.16: Druckverlauf nach Abschalten der Heizung: Die deutliche Abnahme des Druckes bei ca. 8000 Sekunden ist auf Absorption von H2 und Kontraktion durch Erkalten zurückzuführen.
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