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APR 1 _ P1 ~1 [ií ¡M~.4 1
X1P~RT,2 RT ,~ I,inl J (3.44)
+ R T4> 2V Lii Oí (l—6 1)+X13 83 (l—Oí)—82 8~ Q x23J
donde Pt y V1 son los parámetros característicos de los componentes puros, para la
presión y el volumen molar; Y1 y T1 las correspondientes magnitudes reducidas y Y es el
volumen reducido del sistema ternario; X,~ es la densidad de energía de intercambio
interaccional, también denominada en esta teoría parámetro de interacción; 6~ y 4~ son las
fracciones en superficie molecular y las fracciones en segmentos respectivamente y s~ es
la relación entre la superficie molecular y el volumen (o número de sitios de contacto por
segmento).
Puede apreciarse en la ecuación anterior que el parámetro de interacción x~1,
contiene un balance de términos de energía de intercambio interaccional que aparentemente
es aditiva en contribuciones binarias (segundo término entre corchetes). Sin embargo, este
término viene multiplicado por una magnitud ternaria, Y, que destruye la aditividad; Xlp
contiene también otra contribución (primer término entre corchetes) que refleja la
contribución del volumen libre. Este último término es también temario y no tiene análogo
en la teoría de Flory-Huggins. Si se escribe el parámetro de interacción ~ en términos
de los correspondientes parámetros de interacción binarios ~ se obtiene una expresión
equivalente a la dada por la teoría de Flory-Huggins; para ello se sustituyen los términos
X,1 por sus correspondientes expresiones, en función de los parámetros x~, de acuerdo con
lo propuesto por la teoría de ecuación de estado para el sistema binario i-j:
V. X 62. P ~ r ~ ~l 1 lt#2t ú~~»
u
donde V,~ es el volumen reducido del sistema binario i-j.
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