analyse et fonctionnement des systemes d'energie ... - Montefiore
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elle-même fonction de l’inductance transitoire dans l’axe direct :<br />
L ′ d = Ldd − L2 fd<br />
Lff<br />
En utilisant (12.3) <strong>et</strong> (12.6) on établit aisément que :<br />
L ′ T<br />
d = Ldd<br />
′ d<br />
T ′ do<br />
<strong>et</strong> donc X ′ T<br />
d = Xd<br />
′ d<br />
T ′ do<br />
(12.6)<br />
(12.7)<br />
On voit aisément que la réactance transitoire est plus p<strong>et</strong>ite que la réactance synchrone.<br />
• la constante de temps statorique :<br />
Tα = 2<br />
Ra<br />
1<br />
L ′<br />
d<br />
1<br />
+ 1<br />
Lqq<br />
12.2.2 Interprétation physique de l’évolution du courant<br />
Les différentes composantes du courant ia se justifient comme suit.<br />
(12.8)<br />
Avant apparition du court-circuit, l’enroulement statorique a est le siège d’un flux alternatif<br />
ψaf(t) créé par l’enroulement d’excitation en mouvement. Lors de l’application du défaut, ce<br />
circuit est refermé sur lui-même <strong>et</strong> un courant peut y circuler. En vertu de la loi de Lenz, ce<br />
courant est tel que, dans les premiers instants, le flux dans l’enroulement reste constant, égal<br />
à la valeur ψaf(0) qu’il avait au moment où le court-circuit est apparu. Plus précisément, ce<br />
courant produit un flux ψaa qui s’oppose aux variations de flux que tente d’imposer le circuit<br />
d’excitation en mouvement. La situation est représentée à la figure 12.2. Pour produire ce flux<br />
ψaa, le courant induit dans la bobineadoit comporter une composante unidirectionnelle <strong>et</strong> une<br />
composante alternative de pulsationωN.<br />
Les composantes alternatives <strong>des</strong> courants induits dans les trois phases sont de même amplitude<br />
mais déphasées de 120 degrés électriques les unes par rapport aux autres. Ensemble, elles<br />
produisent un champ magnétique Hac tournant à la même vitesse que le rotor. Ce champ est<br />
dirigé selon l’axe direct <strong>et</strong> dans le sens opposé au champ produit par le courant d’excitationi o f .<br />
Les composantes unidirectionnelles <strong>des</strong> courants induits au stator diffèrent d’une phase à l’autre<br />
car les trois phases embrassent <strong>des</strong> flux différents à l’instantt = 0. Ensemble, ces composantes<br />
créent un champ magnétique Hdc fixe par rapport au stator, c’est-à-dire tournant à la vitesse<br />
ωN par rapport au rotor.<br />
Dans un court intervalle de temps après l’apparition du court-circuit, le flux dans l’enroulement<br />
d’excitation ne peut pas non plus changer. Un courant unidirectionnel va donc y être induit pour<br />
créer un champ qui s’oppose au champ Hac provenant du stator, <strong>et</strong> un courant alternatif pour<br />
s’opposer au champ Hdc. On r<strong>et</strong>rouve bien ces deux composantes dans l’expression (12.2).<br />
Suite à la dissipation d’énergie dans les résistances, les flux, tant statoriques que rotorique, ne<br />
restent pas constants:<br />
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