Κεφάλαιο 1 - Nemertes

α α α α
c
2rb c
2rb c
2rb c
2rb c
2rb c
2rb
ΚΕΦΑΛΑΙΟ 4 o
x − r X x+ r y− r Y y+ r
Π(a ≤a≤a , a ≤a≤ a ) Εξίσωση 4.83
Εποµένως η πιθανότητα να βρίσκεται κάποιο φωτόνιο σε µια συγκεκριµένη θέση (x, y)
δίνεται από την ακόλουθη εξίσωση:
x− r X x+ r y− r Y y+ r
Π(a ≤a ≤a , a ≤a ≤ a ) =
α α α α
c
2rb c
2rb c
2rb c
2r c
2rb c
2rb
x+ r x− r y+ r y−r =Φ ( (a ) −Φ(a ))( Φ(a ) −Φ(a
))
4.5.3 Ανάκλαση
α α α α
c
2rb c
2rb c
2rb c
2rb
Εξίσωση 4.84
Ένα ποσοστό της προσπίπτουσας ακτινοβολίας ανακλάται µε αποτέλεσµα να µειώνεται ο
αριθµός των φωτονίων που επιδρούν στο υλικό σε σχέση µε αυτά που παράγονται από το
Laser. Η ανάκλαση δίνεται από τον δείκτη R. Ο R εξαρτάται από το υλικό όπου γίνεται η
ανάκλαση και το µήκος κύµατος ακτινοβολίας του Laser. Για Fe και µήκος κύµατος Laser
775 nm το 65% της προσπίπτουσας ακτινοβολίας ανακλάται και άρα R=0,65 [18]. Συνεπώς
από το υλικό απορροφάται ποσοστό ίσο µε (1-R).
4.5.4 Ολική εξίσωση ακτινοβολίας
Η προσπίπτουσα ακτινοβολία είναι το γινόµενο της ανάκλασης µε την ενέργεια των
φωτονίων που προκύπτει από το νόµο Beer-Lambert επί τη χρονική κατανοµή και επί τη
χωρική κατανοµή που δίνεται από την κατανοµή Gauss και την εξίσωση του Laser Beam
Waste. Εποµένως δίχως να ληφθούν υπόψη οι υποθέσεις που έχουν γίνει όσον αφορά το
συντελεστή Laser Beam Waste, µε Gauss κατανοµή τόσο χρονικά όσο και χωρικά από τις
Εξισώσεις 4.68 και 4.80, και λαµβάνοντας υπόψη και τον νόµο Beer-Lambert (Εξίσωση 4.71)
προκύπτει το εξής:
187