Diplomarbeit Der Berezinski˘i-Kosterlitz-Thouless - Institut für Physik ...
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Kapitel 6<br />
Vergleich von Näherung I mit<br />
Näherung II<br />
In diesem Kapitel werden wir die beiden Näherungen I und II vergleichen. Dazu<br />
betrachten wir die Phasengrenze und die Entropiedichte. Wir untersuchen die<br />
RG-Gleichungen besonders darauf, ob sie zu negativen Entropiedichten führen,<br />
was ihre Fehlerhaftigkeit anzeigt.<br />
Im ersten Teil wird deshalb die Entropiedichte in Näherung II bestimmt, während<br />
wir im zweiten Teil sowohl die Phasengrenze als auch die Entropiedichte, die die<br />
RG-Gleichungen aus Näherung I liefern, durch numerische Verfahren berechnen.<br />
6.1 Berechnung der Entropiedichte in asymptotischer<br />
Näherung<br />
In diesem Abschnitt wird die Entropiedichte in Näherung II berechnet, um deren<br />
Korrektheit zu überprüfen, da eine negative Entropiedichte einen deutlichen<br />
Hinweis auf fehlerhafte RG-Gleichungen liefert.<br />
Um die Entropiedichte zu bestimmen, sind zunächst einige allgemeine Vorüberlegungen<br />
durchzuführen. Wir betrachten dazu das Renormierungsverhalten der<br />
gesamten freien Energiedichte anhand von Gleichung (3.22):<br />
f a (K 0 , σ 0 , Y 0 ) f g (K 0 , σ 0 , Y 0 ) = e −2l f g (K(l), σ(l), Y (l)) + f(l) =<br />
= lim e −2l f g (K(l), σ(l), Y (l)) +f ∞ , (6.1)<br />
l→∞<br />
} {{ }<br />
=0,wegen Y ∞=0<br />
wobei vorausgesetzt wird, daß man sich innerhalb der BKT-Phase befindet, also<br />
Y ∞ = 0. Damit läßt sich grundsätzlich die freie Energie des Systems berechnen,<br />
indem man die Differentialgleichungen (5.11-5.14) bis l = ∞ aufintegriert und<br />
die Größe f ∞ erhält, die natürlich von den Startwerten K 0 , σ 0 und Y0 2 abhängt;<br />
als Anfangswert muß dabei f 0 = 0 gewählt werden.