Diplomarbeit Der Berezinski˘i-Kosterlitz-Thouless - Institut für Physik ...
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6.2 Numerische Untersuchung der Flußgleichungen in Näherung I 51<br />
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Abbildung 6.5: Hier ist die Größe S(100) ≈ S <strong>für</strong> die RG-Gleichungen aus Näherung I<br />
dargestellt; an der Phasengrenze steigt die Entropiedichte stark an.<br />
Wegen dieser Instabilität betrachten wir eine Linie von Startwerten, die ein wenig<br />
innerhalb der BKT-Phase liegen, und verfolgen deren renormierte Werte; diese<br />
Linie wird dabei erzeugt, indem wir die Punkte der Phasengrenze verwenden<br />
und sowohl die Unordnungsstärke als auch die inverse Kopplungskonstante um<br />
ein Prozent verringern. In Abb. 6.3 sind neben der Phasengrenze und der entsprechenden<br />
Linie <strong>für</strong> Y 2 = 0 (5.15) auch die renormierten Punkte zu diesen<br />
Startwerten dargestellt. Die letzteren liegen wie erwartet unterhalb der Phasengrenze<br />
<strong>für</strong> Y 2 = 0.<br />
Um diese Ergebnisse mit denen aus Näherung II zu vergleichen, sind in Abb. 6.4<br />
beide Phasengrenzen aufgetragen. Dabei erkennt man, daß bei Unordnungsstärken<br />
σ 0.3 die Übergangstemperaturen identisch sind; ein reentrance“-Verhalten<br />
”<br />
wie in Näherung II kann in Näherung I nicht festgestellt werden.<br />
Im zweiten Teil dieses Abschnitts untersuchen wir nochmals die Entropiedichte,<br />
nun unter Verwendung der RG-Gleichungen in Näherung I, darauf, ob sie immer<br />
positiv ist. Die allgemeinen Überlegungen können wir dabei aus Abschnitt 6.1<br />
übernehmen. Die Renormierung der Hilfsgöße S(l) ist nach wie vor durch den<br />
ersten Teil der Gleichung (6.4) gegeben; es ist lediglich zu beachten, daß die<br />
Renormierung von f nun durch die Gleichung (4.25) bestimmt wird:<br />
d<br />
dl S(l) = − ∂<br />
∂T<br />
(<br />
T df<br />
dl<br />
)<br />
= πe 4l ∂<br />
∂T<br />
(<br />
T<br />
[<br />
ln (1 + z + + z − )<br />
]<br />
A<br />
)<br />
. (6.10)<br />
Diese Gleichung wird zusammen mit den restlichen RG-Gleichungen aus Abschnitt<br />
4.2 numerisch integriert. Als Ergebnis ist S(100) in Abb. 6.5 dargestellt.<br />
Hier treten die gleichen numerischen Probleme bei kleinen Temperaturen und<br />
großen Unordnungsstärken auf wie vorher bei der Berechnung der Phasengrenze;<br />
leider betreffen sie genau den Bereich, in dem die asymptotisch genäherten Gleichungen<br />
die negative Entropie liefern.<br />
Es gibt aber einen anderen Hinweis darauf, daß die Entropie auch in Näherung<br />
I negativ wird: Wenn wir wie in Abschnitt 6.1 die Anfangsbedingungen so