Diplomarbeit Der Berezinski˘i-Kosterlitz-Thouless - Institut für Physik ...
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1.4 Aufbau dieser Arbeit 9<br />
das Modell anhand einer <strong>Kosterlitz</strong>-Renormierungsprozedur genauer. Zur Behandlung<br />
der Unordnung führt Tang eine direkte Unordnungsmittelung im unreplizierten<br />
System durch. Dabei muß er gegenüber Scheidl, der den Replikatrick<br />
verwendet, zusätzliche Näherungen anwenden, auf die wir hier nicht näher eingehen.<br />
Im weiteren werden wir uns eingehend und kritisch mit der Arbeit Scheidls [1] auseinandersetzen;<br />
das heißt, wir werden die Vorgehensweise und Ergebnisse ausführlich<br />
diskutieren und durch eigene Rechnungen ergänzen und korrigieren.<br />
1.4 Aufbau dieser Arbeit<br />
Um es dem Leser zu erleichtern, die einzelnen Kapitel und Abschnitte in den<br />
Gesamtzusammenhang einzuordnen, geben wir zunächst einen kurzen Überblick<br />
über die gesamte Arbeit.<br />
In Kapitel 2 werden wir das XY-Modell durch die Villain-Näherung in eine CG-<br />
Darstellung bringen. Daran anschließend wird der Grundzustand dieses Systems<br />
untersucht. Zum Abschluß des Kapitels replizieren wir das System und mitteln<br />
dann über die Unordnung, um den Replikatrick anzuwenden; als effektives System<br />
erhält man dabei ein 2D CG mit verschiedenen Ladungstypen.<br />
Um später den Replika-Limes auszuführen, wenden wir in Kapitel 3 die <strong>Kosterlitz</strong>’sche<br />
RG-Methode an, um <strong>für</strong> das replizierte System Flußgleichungen zu erhalten.<br />
Wir stellen schon hier fest, daß der Übergang in verschiedenen Bereichen<br />
von Temperatur und Unordnungsstärke durch unterschiedliche Ladungstypen getrieben<br />
wird.<br />
Daran anschließend wird in Kapitel 4 der Replika-Limes <strong>für</strong> diese Flußgleichungen<br />
durchgeführt. Dabei folgen wir den Ideen Scheidls [1] und erhalten schließlich<br />
einen Satz von RG-Gleichungen, die das System mit Unordnung beschreiben sollen<br />
(Näherung I).<br />
Da es nicht möglich ist, diese Differentialgleichungen analytisch zu lösen, wird<br />
in Kapitel 5 eine asymptotische Näherung <strong>für</strong> den Grenzfall großer Längenskalen<br />
abgeleitet, die schon in [1] vorgeschlagen wurde (Näherung II). Die resultierenden<br />
Gleichungen stimmen in einigen Grenzfällen mit bereits bekannten Ergebnissen<br />
überein, weshalb wir die Gleichungen auch außerhalb ihres eigentlichen Gültigkeitsbereichs<br />
auf endlichen Längenskalen testen. Bei der anschließenden Untersuchung<br />
des RG-Flusses stellt man allerdings reentrance“-Verhalten fest.<br />
”<br />
In Kapitel 6 vergleichen wir die Ergebnisse der RG-Gleichungen aus Näherung I<br />
und II. Anhand der Entropie überprüfen wir zuerst den möglichen Gültigkeitsbereich<br />
(positive Entropie) der Gleichungen in Näherung II, wobei wir im Gegensatz<br />
zu Scheidls Aussagen in der BKT-Phase einen Bereich mit negativer Entropie<br />
finden. Daraufhin untersuchen wir die Gleichungen aus Näherung I durch numerische<br />
Verfahren; immerhin können wir nun feststellen, daß die Phasengrenze kein<br />
reentrance“-Verhalten mehr aufweist. Eine eindeutige Entscheidung darüber, ob<br />
”