Diplomarbeit Der Berezinski˘i-Kosterlitz-Thouless - Institut für Physik ...
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7.4 Kritische Exponenten im 2D XY-Modell 63<br />
ist die Verteilung gaußisch mit Mittelwert null und dem zweiten Moment (vgl.<br />
Abschnitt 2.1)<br />
[( ∑ )( ∑ )] (<br />
A i,i+µ A j,j+µ = σ 4δ ij − ∑ δ i,j+µ<br />
). (7.45)<br />
d<br />
µ<br />
µ<br />
µ<br />
Damit können wir das Unordnungsmittel in (7.44) ausführen und erhalten mit<br />
Gleichung (2.11) das folgende Ergebnis:<br />
{<br />
[〈s k · s l 〉] d<br />
= exp − 1 } {<br />
K G kl exp<br />
(G ik − G il ) ×<br />
∑<br />
j<br />
= exp<br />
− 1 2 σ ∑ i<br />
) }<br />
δ i,j+µ (G jk − G jl ) =<br />
(<br />
4δ ij − ∑ µ<br />
{ ( ) }<br />
1<br />
−<br />
K + σ G kl .<br />
(7.46)<br />
Damit wurde die Spin-Spin-Korrelationsfunktion in der Spinwellennäherung berechnet;<br />
wenn wir in die Kontinuumsdarstellung wechseln, so können wir die<br />
Korrelationsfunktion <strong>für</strong> große Abstände mit Hilfe von Gleichung (2.16) durch<br />
folgenden Ausdruck angeben:<br />
( ) −(1+σK)/2πK |r|<br />
[〈s (r) · s (0)〉] d<br />
∝<br />
. (7.47)<br />
a 0<br />
Für tiefe Temperaturen und schwache Unordnung finden wir also eine algebraisch<br />
zerfallende Spin-Spin-Korrelationsfunktion. Da die Spin-Rotationssymmetrie<br />
in diesem Bereich zwar nicht gebrochen ist, aber die Korrelationsfunktion des<br />
Ordnungsparameters algebraisch (nicht exponentiell) zerfällt, spricht man von<br />
quasi-langreichweitiger Ordnung. Diese wird bei höheren Temperaturen oder Unordnungsstärken<br />
durch Vortexanregungen zerstört.<br />
Durch die Spinwellennäherung allein kann das kritische Verhalten des XY-Modells<br />
so nicht zufriedenstellend beschrieben werden, da Vortizes im System vorhanden<br />
sind, und folglich die Periodizität des Cosinus relevant wird. Aus den RG-<br />
Untersuchungen ist allerdings bekannt, daß die Vortizes innerhalb der BKT-Phase<br />
gebunden sind, und ihre Fugazität bzw. Dichte gegen null renormiert. Dadurch<br />
ist <strong>für</strong> das renormierten System wieder eine Spinwellenbeschreibung möglich, allerdings<br />
nun mit den renormierten Fixpunktparametern K∞<br />
−1 und σ ∞. Somit hat<br />
die Korrelationsfunktion <strong>für</strong> große r in der gesamten BKT-Phase folgendes Verhalten:<br />
( ) −(K |r|<br />
∞ −1 +σ ∞)/2π<br />
[〈s (r) · s (0)〉] d<br />
∝<br />
. (7.48)<br />
a 0<br />
Hieraus erhält man direkt den Exponenten η, der den räumlichen Zerfall der<br />
Korrelationsfunktion am Phasenübergang bestimmt, wenn man die Temperatur