Die magnetische Schallaufzeichnung (PDF, 24MB) - AVC-Studio

Wegstrecke x : v. t zurück. Auf der Bandlänge ist der äußere Bandfluß
sinusförmig verteilt, es ändert sich daher seine Amplitude als Funküion des
Y
Ortes, da t = -,
nach der Gleichung (89 a)
{'A: (DA.u*'sinzo.}
Infoige der endlichen Spaltbreite wird z. B. an der Stelle x (vergl. Abb, b3 a)
nicht der.Wert Q1* abgetastet, sondern ein mittlerer -Wert iDu' den man
durch Mittelweitbildung der Flu{3amplituden zwischen den durch die Spaltbreite
s vorgegebenen Grenzen x, und x, elhält. Führt man die Rechnung
aus, so findet man den Ausdruck:
. lr*- .r I t \2 xr
dt'o : l.l *,'D.,rnr.
sin 2.r .
2 .dr - -,/r\n,ar. 2;sIc,,.'2., . )' -- co;'2.t -r],
Setzt rnan die Grenzen x, - x-j
schließlich
@m : @Ämax .
It
und
w .:--t, -vI-
. sirr.-r -. sin 2 z. -
/,4
S
2
ein, so erhält man
IA
t50)
Setzt man *.i:=o. und; -+:
f .t, so wandelt sich die Gleichung unr in:
d,a:@,A.rnax 1# sin2zi.t
ü
zs.f
sina sin v sirr:.s,1
Der Ausdrrrck - -.
" 1".f - ,.=il
v
(5i)
entsprichl der aus der Tonfilm-
technik bekannten Spaltfunktion. Ihr Verlauf ist, in Abb. 53 b über 71
als
Abzisse aufgezeichnet, wobei die unterhalb der Abzisse liegenden Nebenmaxima
nach oben liegend gezeichnet wurden. Man sieht, dafi für ein Ver-
S
hältnis
I : L, 2, 3.., d. h, wenn die Spaltbreite g eich ist einer Wellenlänge
bzw. einern ganzzahligen Villfachen rler Welieniänge, in der Funktion Nul1,
stellen auftreten. Die Nebenmaxima werden immer kleiner und streben
asymptotisch gegen liull. Es wäre daher prinzipiell möglich, auch noch viel
kleinere wellenlängen als die spaltbreite ist wiederzugeben, aber nur dann,
rvenn die spaltbreite ungefähr ein ungeradzahliges vielfaches einer'halbel
wellenlänge beträgt. Allerdings nimmt die Ampritude der Nebenmaximd
schnell ab. Der für die'rnduktion der wiedergabespannung wirksame Bandfluß
o. wird für eine mit der spaltbreite vergleichbare w-eljenlänge entsprechend
der ordinate für den wert j gedämpft und mit ihm die induaierte
Spannung.
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