Spektromikroskopische Untersuchungen an ... - OPUS Würzburg

6.1 NTCDA/Ag(111) 93
Modell A
Modell B
0,5
×0,5
3,0
Intensitätsverhältnis
0,4
0,3
0,2
0,1
×0,5
p−Polarisation
s−Polarisation
Verhältnis I p
/I s
0 30 60 90 120 150 180
Intensität (w.E.)
×2
×2
2,5
2,0
1,5
1,0
0,5
Intensitätsverhältnis
0,0
0,0
0 30 60 90 120 150 180
Azimutalwinkel (°)
Azimutalwinkel (°)
Abbildung 6.11: Intensitäten in p- und s-Polarisation sowie deren Verhältnis I p I s für π ∗ -Resonanzen
von NTCDA in Abhängigkeit vom Azimutalwinkel. Links Modell A, rechts Modell B
aus Abbildung 6.8 (Seite 87). Berechnet nach den Formeln 2.9 und 2.10 für einen Einfallswinkel
θ = 70°.
Abbildung 6.11 sind die Intensitäten in p- und s-Polarisation sowie die Intensitätsverhältnisse
q = I p I s der π ∗ -Resonanzen der beiden Modelle in Abhängigkeit vom
Azimutalwinkel aufgetragen. Berechnet wurden diese nach den Formeln 2.9 und
2.10, wobei die Intensitäten und nicht deren Amplituden jeweils zweier Moleküle
aufsummiert wurden, da es sich um einen intramolekularen Übergang handelt.
Es zeigt sich, dass das Intensitätsverhältnis der Inseln (c), q c ≈ 0,2, durch das Modell
A beschrieben werden kann, wohingegen Modell B unter keinem Azimutalwinkel
ein solch niedriges Intensitätsverhältnis erreicht. Für die Inseln (d) mit q d = 2,5 gilt
genau das Gegenteil: sie können nicht durch Modell A, wohl aber durch Modell B
beschrieben werden. Daraus ergibt sich die Folgerung, dass die experimentellen
Daten, speziell für die dreidimensionalen Inseln (c) und (d), nur durch verschiedene
Kristallmodelle erklärt werden können. Die Intensitäten selbst ergeben eine klarere
Unterstützung dieser Folgerung: weder Modell A noch Modell B kann für sich
allein die starke Variation der Resonanzintensitäten innerhalb einer Polarisation
erklären. Das Modell B könnte zwar nahezu jede Variation innerhalb der s-Polarisa-