Reaktivitätsstudien zur Aktivierung kleiner Kohlenwasserstoffe an ...

2.2. Der Freie-Elektronen-Laser am CLIO und das Esquire Massenspektrometer
nenstrahl wird durch einen RF Linearbeschleuniger bei 24–50 MeV erzeugt [42]. Die in den
Undulatoren [43] emittierte Strahlung wird durch eine optische Kavität gespeichert und wech-
selwirkt mit dem Elektronenstrahl. Dadurch kommt es zu einer Verstärkung und Kohärenz der
Strahlung. Durch ein Loch in einem Spiegel wird der Laserstrahl ausgekoppelt. Wechselbare
Spiegel ermöglichen entweder das direkte Weiterleiten zu einem Experiment oder das Über-
wachen des Laserstrahls. Die Laserwellelänge ist von λ = 5 μm bis λ = 50 μm einstellbar
[44]. Die Laserleistung in Abhängigkeit zur Wellenlänge am Experiment ist in Abbildung 2.7
dargestellt. Für eine Elektronenenergie ist ein kontinuierliches Durchstimmen der Wellenlän-
Abbildung 2.7.: Leistung des Freie-Elektronen-Lasers an CLIO am Experiment [41].
ge im Spektralbereich Δλ/λ ≈ 2,5 möglich. Durch die optische Kavität kann die relative
Bandbreite auf typischerweise 0,3 % eingestellt werden. Die zeitliche Struktur des FEL bein-
haltet Makropulse der Länge 8 μs, die mit 25 Hz wiederholt werden. Die Makropulse (ma-
cros) beinhalten 500 Mikropulse. Die typische Energie eines Makropulses ist 25 mJ mit einer
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