DISPENSE DEL CORSO DI LABORATORIO DI CHIMICA – FISICA 1

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Viscosità La viscosità aumenta al diminuire della temperatura, dapprima lentamente, poi η esempio: T ∞ T B ln η= A + T −T∞ 126 bruscamente in un ristretto intervallo di temperatura fino ad assumere andamento asintotico quando T scende al di sotto di un certo valore critico. Un esempio dell’andamento della viscosità con la temperatura di un materiale polimerico è mostrato in Figura 75. L’andamento osservato può essere descritto sulla base di equazioni semiempiriche, ad (Eq. di Cohen-Turnbull) (11.1)
con A e B costanti empiriche. Se si considera il rapporto tra la viscosità ad una generica temperatura T e quella alla temperatura di transizione vetrosa, si ottiene una interessante generalizzazione: dove si è posto ( ) η ln η ( T ) ( Tg ) 127 ( − ) c1 Tg T = c + T −T 2 g (11.2) c1 = B T0 − T∞ e c2 = T0 − T∞. L’Eq. (11.2) può anche essere riscritta passando ai logaritmi decimali ottenendo: η log η ( T ) ( Tg ) ( − ) c1 Tg T = c+ T −T dove c 1 = 17.44 e c 2 = 51.6 C per tutti i polimeri. Modulo elastico 2 g (11.3) La meccanica di un cubetto di materiale soggetto a sollecitazioni che tendono ad alterarne la geometria dovrebbe essere descritta da un’equazione tensoriale. Nel caso di tensione uniassiale la legge di Hooke assume la forma: σ 11 = Eε 11 (11.4) dove σ11 e ε11 sono rispettivamente il primo elemento diagonale dei tensori degli sforzi e delle deformazioni e la costante di proporzionalità E è detta modulo elastico di Young. L’andamento del modulo elastico di un materiale polimerico in funzione della temperatura è del tipo mostrato in Figura 76. A temperature elevate il materiale esibisce un valore molto basso del modulo elastico che caratterizza lo stato liquido. A temperature intermedie il materiale si trova nello stato di corpo elastico, cioè uno stato liquido molto viscoso che lo fa assomigliare ad un elastomero. Infine a temperature più basse di un certo valore Ti che corrisponde al flesso E vetro Corpo elastico Ti liquido Figura 76. Andamento del modulo elastico di un materiale polimerico con la temperatura. T
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ANNO ACCADEMICO 2008 - 2009 DISPENS
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1. Densità PROPRIETÀ MECCANICHE E
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(Figura 2). Si equilibra il sistema
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ed esplicitare pertanto la dipenden
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Si definisce coefficiente di espans
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2. Tensione Superficiale Un liquido
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Poiché alla temperatura critica Tc
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si forma ad una doppia interfase va
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deve essere bilanciata (Figura 11).
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Ora nel caso di una soluzione si pu
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3. Viscosità Il concetto di viscos
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21 2 2 ( ) Prdr P P dvr=− =− rd
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, g e h, sebbene quest’ultimo, ch
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2 V P=ρgh−ρ π Rt che sostituit
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[ ] kM α η = (EQ. DI MARK-HOUWINK
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diversi: se ipotizziamo che il ragg
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devono essere misurati con radiazio
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secondo prisma fuoriuscendo dalla f
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effettuazione di una retta di tarat
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esso ortogonale è detto piano di p
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cui le unità tetraedriche di SiO2
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tradizionali, data la difficoltà d
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Cinetica della mutarotazione seguit
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6. Temperatura PROPRIETÀ TERMICHE
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Termometro Proprietà termometrica
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mercurio è che ha un coefficiente
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Termometri a resistenza Termometri
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1 dR = 0.05 R dT 53 (6.12) Come gi
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funzionamento del ponte di Wheatsto
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RΔR 1 T V V G 0 RR + RR + RR + RR
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alla temperatura del ghiaccio fonde
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gassosa. Le caratteristiche costrut
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(curva calorimetrica), otterremo pe
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Calorimetri isoperibolici Questi ca
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In figura 41 è riportato l’andam
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Temperatura ΔT tempo Figura 43. In
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Temperatura T f T C T i t i tempo 7
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Bomba di Mahler Esistono dispositiv
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