DISPENSE DEL CORSO DI LABORATORIO DI CHIMICA – FISICA 1

con A e B costanti empiriche. Se si considera il rapporto tra la viscosità ad una generica
temperatura T e quella alla temperatura di transizione vetrosa, si ottiene una interessante
generalizzazione:
dove si è posto ( )
η
ln
η
( T )
( Tg
)
127
( − )
c1 Tg T
=
c + T −T
2 g
(11.2)
c1 = B T0 − T∞ e c2 = T0 − T∞. L’Eq. (11.2) può anche essere riscritta
passando ai logaritmi decimali ottenendo:
η
log
η
( T )
( Tg
)
( − )
c1 Tg T
=
c+ T −T
dove c
1 = 17.44 e c
2 = 51.6 C per tutti i polimeri.
Modulo elastico
2 g
(11.3)
La meccanica di un cubetto di materiale soggetto a sollecitazioni che tendono ad alterarne
la geometria dovrebbe essere descritta da un’equazione tensoriale. Nel caso di tensione
uniassiale la legge di Hooke assume la forma:
σ 11 = Eε
11
(11.4)
dove σ11 e ε11 sono rispettivamente il primo elemento diagonale dei tensori degli sforzi e
delle deformazioni e la costante di proporzionalità E è detta modulo elastico di Young.
L’andamento del modulo elastico di un materiale polimerico in funzione della
temperatura è del tipo mostrato in
Figura 76.
A temperature elevate il materiale
esibisce un valore molto basso del
modulo elastico che caratterizza lo
stato liquido. A temperature
intermedie il materiale si trova nello
stato di corpo elastico, cioè uno stato
liquido molto viscoso che lo fa
assomigliare ad un elastomero. Infine
a temperature più basse di un certo
valore Ti che corrisponde al flesso
E
vetro
Corpo elastico
Ti
liquido
Figura 76. Andamento del modulo elastico di un materiale
polimerico con la temperatura.
T