Appunti delle lezioni di Fisica dello stato solido A+B - Polihelp.com
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c°2006 Carlo E. Bottani Lezioni <strong>di</strong> <strong>Fisica</strong> <strong>dello</strong> Stato Solido 22<br />
anche mostrato il grafico <strong>di</strong> ∆U. Se ne desume che occorre cercare meto<strong>di</strong><br />
approssimati che partano da funzioni base più vicine alle funzioni <strong>di</strong> Bloch<br />
esatte.<br />
Potenziale perio<strong>di</strong>co e potenziale atomico<br />
8 Dinamica <strong>di</strong> un elettrone sotto l’azione <strong>di</strong><br />
un campo esterno<br />
L’equazione (97), <strong>di</strong> vali<strong>di</strong>tà generale, permette <strong>di</strong> <strong>di</strong>mostrare un teorema che<br />
sta alla base della <strong>com</strong>prensione della <strong>di</strong>namica degli elettroni in un cristallo<br />
sotto l’azione <strong>di</strong> un campo esterno. Teorema <strong>di</strong> Wannier:<br />
E a (−i∇)ψ α k(r) =E a (k)ψ α k(r) (104)<br />
bE a = E a (−i∇) èl’operatore che si ottiene dalla funzione E a (k) con la<br />
sostituzione<br />
k →−i∇ (105)<br />
Per la <strong>di</strong>mostrazione limitiamoci ad una sola banda (lasciamo cadere l’in<strong>di</strong>ce<br />
α) e consideriamo il caso 1D: x n = na. Utilizzando la (97), costruiamo<br />
l’operatore E ba = E a (−i∇) sotto forma <strong>di</strong> serie e applichiamolo all’onda <strong>di</strong><br />
Bloch ψ k (x)<br />
E(−i ∂<br />
∂x )ψ k(x) = X n<br />
E n e na ∂<br />
∂x ψk (x) = (106)<br />
= X n<br />
E n (1 + na ∂<br />
∂x + 1 2 (na)2 ∂ 2<br />
∂x 2 + ...)ψ k(x) =<br />
= X n<br />
E n ψ k (x+na) = X n<br />
E n e ikna ψ k (x) =E(k)ψ k (x)<br />
c.v.d. Nell’ultimo passaggio si è fatto uso del teorema <strong>di</strong> Bloch.