Appunti delle lezioni di Fisica dello stato solido A+B - Polihelp.com
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c°2006 Carlo E. Bottani Lezioni <strong>di</strong> <strong>Fisica</strong> <strong>dello</strong> Stato Solido 33<br />
e contribuire alla corrente totale, <strong>com</strong>e già illustrato per gli elettroni donati.<br />
Si parla in questo caso <strong>di</strong> semiconduttore drogato <strong>di</strong> tipo p.<br />
8.6 Eccitoni<br />
In un semiconduttore intrinseco una coppia elettrone buca può essere generata<br />
dall’assorbimento <strong>di</strong> un fotone <strong>di</strong> energia superiore a E g (ve<strong>di</strong> Proprietà<br />
ottiche). La coppia può formare uno <strong>stato</strong> metastabile legato i cui livelli energetici<br />
possono essere calcolati con lo stesso metodo illustrato nella sezione<br />
Livelli <strong>delle</strong> impurezze, introducendo la massa ridotta del sistema (eccitone<br />
<strong>di</strong> Wannier). Negli esperimenti <strong>di</strong> assorbimento ottico si possono misurare<br />
picchi <strong>di</strong> assorbimento, prima del edge principale <strong>di</strong> assorbimento, legati a<br />
transizioni che coinvolgono i livelli eccitonici.<br />
9 Teoria <strong>dello</strong> scattering<br />
9.1 Ampiezza <strong>di</strong> scattering: approssimazione <strong>di</strong> Born<br />
Consideriamo un flusso stazionario <strong>di</strong> particelle veloci <strong>di</strong> massa µ, inizialmente<br />
libere e tutte con la stessa enegia cinetica ~ 2 |k i | 2 /2µ, che interagisce<br />
con un cristallo idealmente privo <strong>di</strong> moti termici. Potrebbe trattarsi <strong>di</strong> un<br />
fascio <strong>di</strong> elettroni o <strong>di</strong> neutroni. Lo <strong>stato</strong> stazionario <strong>di</strong> una singola particella<br />
che interagisce con il cristallo è determinato dal campo me<strong>di</strong>o U(r) che ha<br />
la stessa simmetria del reticolo <strong>di</strong>retto e la funzione d’onda <strong>di</strong> una particella<br />
<strong>di</strong>ffusa è governata dall’eq. <strong>di</strong> Schroe<strong>di</strong>nger in<strong>di</strong>pendente dal tempo<br />
− ~2<br />
2µ ∇2 ψ(r)+U(r)ψ(r) =Eψ(r) (157)<br />
|k| 2 = 2µE = k 2<br />
~ 2 (158)<br />
¡<br />
∇ 2 +k 2¢ ψ(r) = 2µU(r) ψ(r)<br />
~ 2 (159)<br />
Lo <strong>stato</strong> iniziale è descritto dall’onda piana<br />
ϕ i (r) =e ik i·r<br />
(160)<br />
dove<br />
p i = ~k i (161)