Appunti delle lezioni di Fisica dello stato solido A+B - Polihelp.com
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c°2006 Carlo E. Bottani Lezioni <strong>di</strong> <strong>Fisica</strong> <strong>dello</strong> Stato Solido 54<br />
dell’energia potenziale, termini anarmonici, dovranno essere introdotti in seguito<br />
per spiegare la fusione, la<strong>di</strong>latazione termica elaconducibiltà termica.<br />
L’approssimazione armonica è sufficiente per spiegare la <strong>di</strong>pendenza dalla<br />
temperatura del calore specifico, gli apetti essenziali <strong>dello</strong> scattering fotonevibrazioni<br />
reticolari (scattering Brillouin e Raman), leproprietàottiche dei<br />
cristalli ionici, degli isolanti e dei semiconduttori nell’infrarosso, parte della<br />
resistività elettrica (scattering elettrone-vibrazioni reticolari) dei conduttori.<br />
In vista della in<strong>di</strong>spensabile trattazione quantistica <strong>delle</strong> vibrazioni reticolari,<br />
iniziamo con una descrizione <strong>di</strong>namica classica. L’energia cinetica vibrazionale<br />
del cristallo T v può essere scritta classicamente <strong>com</strong>e:<br />
T v = 1 1,s<br />
X X<br />
µ p<br />
m p<br />
2<br />
¯¯¯¯ ˙u<br />
n<br />
n<br />
p<br />
¯¯¯¯2<br />
(239)<br />
Introducendo la Lagrangiana L v = T v − U v le equazioni <strong>di</strong> Lagrange<br />
d ∂L v ∂L<br />
µ − µ v<br />
=0 (240)<br />
dt p p<br />
∂ ˙u ∂u<br />
n<br />
n<br />
danno luogo al sistema <strong>di</strong> equazioni <strong>di</strong>namiche µ classiche (newtoniane), un<br />
p<br />
sistema <strong>di</strong> 3sN equazioni nelle 3sN incognite u j<br />
n<br />
µ p<br />
m p ü<br />
n<br />
<br />
= − X 1,s<br />
X<br />
n 0<br />
p 0<br />
µ 0 µ 0 <br />
p p p<br />
Φ<br />
: u<br />
n n 0 n 0<br />
(241)<br />
dove : denota il prodotto righe per colonne della matrice quadrata corrispondente<br />
al tensore Φ =[Φ jj<br />
0] per il vettore u =[u j<br />
0] (j, j 0 =1, 2, 3).<br />
µ p<br />
F<br />
n<br />
<br />
= − X 1,s<br />
X<br />
n 0<br />
p 0<br />
µ 0<br />
µ<br />
0<br />
<br />
p p p<br />
Φ<br />
: u<br />
n n 0 n 0<br />
(242)<br />
èlaforzaelastica totale agente sul nucleo p nella cella n dovuta agli spostamenti<strong>di</strong>tuttiglialtrinucleidelcristallo.Diconseguenzaappareevidenteil<br />
significato fisico <strong>di</strong><br />
µ<br />
0<br />
µ<br />
0<br />
<br />
p p p p ˜F 0 jj<br />
≡−Φ<br />
n n 0 0 jj<br />
n n 0<br />
quale <strong>com</strong>ponente j della forza causata dallo spostamento unitario nella <strong>di</strong>rezione<br />
j 0 del nucleo p 0 nella cella n 0 sul nucleo p nella cella n. Il numero