Appunti delle lezioni di Fisica dello stato solido A+B - Polihelp.com
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c°2006 Carlo E. Bottani Lezioni <strong>di</strong> <strong>Fisica</strong> <strong>dello</strong> Stato Solido 87<br />
Poichè la formula precedente contiene Q(q,α), l’ampiezza della coor<strong>di</strong>nata<br />
normale fononica, la probabilità <strong>delle</strong> transizioni in<strong>di</strong>rette <strong>di</strong>pende dalla temperatura.<br />
Infatti Q(q,α) è una variabile casuale fluttuante il cui valore<br />
quadratico me<strong>di</strong>o può essere calcolato con la statistica <strong>di</strong> Bose-Einstein. Si<br />
può infatti considerare che l’energia totale me<strong>di</strong>a dell’oscillatore sia pari al<br />
doppio dell’energia potenziale me<strong>di</strong>a<br />
ω 2 α(q) Q 2 (q,α) ® th ∝<br />
~ω α(q)<br />
e ~ ω α(q)<br />
k B T<br />
− 1<br />
(413)<br />
Nella (412) il termine sotto modulo quadrato <strong>di</strong>pende poco dal vettore d’onda.<br />
Inoltre si può trascurare la seconda modalità <strong>di</strong> transizione in<strong>di</strong>retta perchè il<br />
secondo denominatore è sempre molto grande (rispetto al primo). Ripetendo<br />
considerazioni simili a quelle del paragrafo precedente, risulta allora che la<br />
parte immaginaria <strong>di</strong> χ per transizioni in<strong>di</strong>rette<br />
χ ” ∝ Q 2 (q,α) ® 2<br />
th<br />
Z<br />
BZ<br />
Z<br />
BZ<br />
δ [E c (k c ) − E v (k v ) − ~ω ± ~ω(q)] dk v dk c (414)<br />
Assumendo bande paraboliche nell’intorno dei punti <strong>di</strong> stazionarietà, si ottiene<br />
alla fine, in vicinanza del band gap in<strong>di</strong>retto E ig = E c (L) − E v (Γ)<br />
χ ” ∝ (~ω ∓ ~ω(q) − E ig ) 2 (415)<br />
per ~ω ≥ E ig ± ω(q) e 0 altrove. Come frequenza me<strong>di</strong>a ω(q) =ω α (q)si è<br />
posta la frequenza me<strong>di</strong>a corrispondente al vettore d’onda q = q L trascurando<br />
così la <strong>di</strong>spersione <strong>delle</strong> bande fononiche (cfr. mo<strong>dello</strong> <strong>di</strong> Einstein). E’<br />
soprattutto la forte <strong>di</strong>pendenza dalla temperatura della (414) che permette<br />
<strong>di</strong> evidenziare sperimentalmente l’esistenza <strong>di</strong> una gap in<strong>di</strong>retta. Le coppie<br />
elettrone-buca con vettori d’onda <strong>di</strong>versi create dai processi in<strong>di</strong>retti hanno,<br />
in genere, vita me<strong>di</strong>a molto più lunga <strong>di</strong> quelle con vettore d’onda identico<br />
generate dai processi <strong>di</strong>retti.<br />
12.4 Transizioni intrabanda e plasmoni<br />
Nei metalli eneisemiconduttori estrinseci, oltre alle transizioni interbanda<br />
ad alta frequenza già descritte, i portatori quasi-liberi che popolano bande<br />
parzialmente occupate danno luogo al fondo <strong>di</strong> assorbimento continuo mostrato<br />
nella figura introduttiva. Una trattazione quantistica <strong>delle</strong> transizioni intrabanda<br />
(necessariamente in<strong>di</strong>rette, visto che quelle verticali non sono possibili)<br />
potrebbe procedere esattamente <strong>com</strong>e nel paragrafo precedente considerando<br />
solo stati pieni e stati vuoti appartenenti alla stessa banda. Gli stati sono