?????????????? ?????? ? ????????? ?????????? ??????? ?????
?????????????? ?????? ? ????????? ?????????? ??????? ?????
?????????????? ?????? ? ????????? ?????????? ??????? ?????
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
epk= -Cpkō ∙ Uō. (2.4.13)<br />
Вектор контурных токов находится по формуле:<br />
ipk= (Zpкpк) -1 epk. (2.4.14)<br />
По найденным контурным токам находятся токи в связях:<br />
is=Cspk∙ipk. (2.4.15)<br />
2.4.5. Получение окончательного решения в подсхемах<br />
Токи в ветвях связи распределяются по подсхемам и проявляются как<br />
дополнительные токи в граничных узлах подсхем, вызванные их соединением:<br />
ΔJō = Cōs ∙ is. (2.4.16)<br />
Дополнительные узловые токи вызывают приращение узловых напряжений<br />
в подсхемах:<br />
ΔUo= Z ~ oō∙ΔJō. (2.4.17)<br />
Дополнительные контурные токи в подсхемах:<br />
Δik = -(Zkk) -1 Zkō ΔJō (2.4.18)<br />
Окончательные узловые напряжения и контурные токи подсхем будут<br />
равны:<br />
Ũo=Uo+ΔUo. (2.4.19)<br />
ĩk=ik+Δik (2.4.20)<br />
Окончательные напряжения и токи ветвей подсхем:<br />
Ub= Аbo∙ Ũo, (2.4.21)<br />
ib=Cbo · ΔJo + Cbk ∙ (Jk+ĩk).<br />
(2.4.22)<br />
На этом расчет большой схемы по частям можно считать законченным.<br />
102