?????????????? ?????? ? ????????? ?????????? ??????? ?????

ik+J ~ k = Y ~ kk·ek
где J ~ kk=Jk-Yko·(Ykk) -1 ·Jo , Y ~ kk=Ykk-Yko·(Yoo) -1 ·Yok
Сравнивая полученные формулы с теми, которые были получены
для случая элементарной цепи, состоящей из сопротивлений, можно заметить
их дуальность.
В таблице приводится соответствие векторов и матриц для обоих случаев.
Выбор между двумя методами определяется наименьшими размерами
матриц Zkk и Yoo . Оба метода могут быть представлены одной программой
при соответствующей замене формальных параметров на фактические.
Метод контурных токов Метод узловых напряжений
Jk
ek
Zko
Jo
Zkk
e ~ k=ek − Zko·Jo – Zkk · Jk
ik = Zkk -1 · e ~ k
Zoo
Zok
eo
Uo = Zok·( ik+Jk)+Zoo·Jo– eo
Z ~ oo = Zoo – Zok (Zkk) -1 Zko
e ~ o = eo − Zok·(Zkk) -1 ·ek
Uo + e ~ o = Z ~ oo J o
eo
Jo
Yok
ek
Yoo
J ~ o= Jo – Yok·ek – Yoo·eo
Uo = Yoo -1 ·J ~ o
Ykk
Yko
Jk
ik = Yko·( Uo+eo)+Ykk·ek– Jk
Y ~ kk=Ykk – Yko·(Yoo) -1 ·Yok
J ~ kk=Jk− Yko·(Ykk) -1 ·Jo
ik+J ~ k = Y ~ kk·ek
2.3.4. Преобразование мощности.
Рассмотрим законы преобразования мощности при переходе от элементарной
схемы к соединенной. Определим суммарную мощность ветвей
как произведение
P=Ut∙i. (2.3.18)
Подставляя в эту формулу закон преобразования вектора токов i=C∙i′,
и вектора напряжений U′=Ct∙U (или Ut′=Ut∙C), получаем:
P = Ut∙C∙i′ = Ut′∙i′ = P′.
Таким образом,
P=P′. (2.3.19)
72