?????????????? ?????? ? ????????? ?????????? ??????? ?????

o io o 0
ir= k ik = k ik
(2.2.17)
Аналогичное правило можно применить и для источников тока. Тогда,
опуская промежуточные выкладки, можно записать:
1 - Jz6 - Jz5 + Jz3
2 - Jz3 - Jz2 + Jz1
3 Jz4 + Jz2 - Jz1 Jo
(2.2.18)
Jr = Arb·Jb = a Jz1 = Jk
b Jz2
c Jz6
Здесь узловые токи не обязательно равны нулю.
Приведем теперь преобразования напряжений. Формулу (2.2.4), мож-
но записать с использованием расширенной матрицы Сrb:
- 1 Uz1 1 - Uz5
- 1 - 1 Uz2 2 - Uz5 – Uz3
1 Uz3 3 Uz4
Ur = Crb·Ub = 1 1 1 1 Uz4 = a Uz5 + Uz4 + Uz3 + Uz1
1 - 1 - 1 - 1 Uz5 b - Uz5 – Uz4 – Uz3 + Uz2
- 1 1 Uz6 c Uz6 – Uz5
(2.2.19)
Результирующий вектор содержит в последних трех строках, которые
соответствуют контурным координатам, 2-й закон Кирхгофа, поэтому
эта часть вектора должна быть равна нулю: Uk=0. Формула (2.2.4) является
частным случаем (2.2.19), где в формулу введены координаты
узловых пар. Первые три координаты связывают напряжения на узловых
парах с напряжениями ветвей. Например, напряжение на второй
узловой паре равно сумме напряжений на 3-ей и 5-ой ветвях, взятыми с
обратным знаком. Таким образом, из (2.2.19) следует, что
o Uo o Uo
Crb·Ub=Ur= k Uk = k 0
(2.2.20)
Формулу, аналогичную (2.2.19) можно применить и к источникам
напряжений. Опуская промежуточные выкладки можно записать:
62