?????????????? ?????? ? ????????? ?????????? ??????? ?????
?????????????? ?????? ? ????????? ?????????? ??????? ?????
?????????????? ?????? ? ????????? ?????????? ??????? ?????
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
По контурным токам, найденным в такой схеме, можно рассчитать токи<br />
в ветвях исходной схемы.<br />
Выражение (2.3.6) можно привести к узловой форме,<br />
где<br />
Uo + e ~ o = Z ~ oo J o , (2.3.11)<br />
e ~ o = eo − Zok·(Zkk) -1 ·ek.<br />
(2.3.12)<br />
Полученное уравнение (2.3.11) не содержит ни одной контурной<br />
координаты. Из обобщенного уравнения были исключены контурные<br />
переменные. В результате получена схема и ее описание, которое содержит<br />
только узловые координаты. Контурные источники напряжения заменены<br />
эквивалентными узловыми источниками напряжения<br />
Zok·(Zkk) -1 ·ek, которые вычитаются из вектора узловых источников напряжения.<br />
В результате в схеме остается только вектор узловых источников<br />
напряжения e ~ o, вычисляемый по (2.3.12).<br />
Эквивалентная схема, не содержащая ни одного контура, изображена на<br />
рис.2.3.2.<br />
J 1<br />
z ~<br />
11<br />
e ~<br />
1<br />
z ~<br />
; z~<br />
13 31<br />
z ~<br />
12 ;z~<br />
21<br />
e ~<br />
2<br />
Рис. 2.3.2. Чисто-узловая цепь, эквивалентная<br />
схеме, изображенной на рис.2.2.1.<br />
По узловым напряжениям, найденным в такой схеме можно определить<br />
напряжения на всех ветвях исходной схемы.<br />
Уравнения элементарной схемы могут быть представлены через проводимости<br />
ветвей:<br />
Y·(U+e) = i+J,<br />
(2.3.13)<br />
Ybb·(Ub+eb) = ib+Jb.<br />
Для перехода к новой системе координат воспользуемся законом<br />
преобразования напряжений и источников напряжений:<br />
U=A·U’; e=A·e’.<br />
70<br />
J 2<br />
z ~<br />
23 ;z~<br />
32<br />
z ~<br />
22<br />
z ~<br />
33<br />
e ~<br />
3<br />
J 3