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2 Aktive Gruppenstrahler
und resultieren in
u p,r = pλ 0
2d x
+ u 0 und (2.46)
v q,r = qλ 0
2d y
+ v 0 . (2.47)
Man erkennt, dass der Abstand der Hauptstrahlrichtung zur ersten kreuzpolaren sekundären Hauptkeule
geringer ist als der zur ersten kopolaren (s. Gleichungen 2.31 und 2.32). Allerdings ist der
Abstand zwischen benachbarten sekundären Hauptkeulen gleich dem im kopolaren Fall. Eine kreuzpolare
sekundäre Hauptkeule liegt exakt zwischen vier kopolaren und umgekehrt.
Linear polarisierte Elemente auf dreieckigem Gitter
Die gleichen Berechnungen wie im vorigen Abschnitt können für ein dreieckiges Gitter durchgeführt
werden. Für linear polarisierte Strahler und nach dem Prinzip der sequenziellen Rotation lässt sich
der planare Gruppenstrahler (xy-Ebene) mit den drei Vektoren
( 1
e 1 = , (2.48)
0)
( ) −0, 5
e 2 =
√
3
e j 2π 3 und (2.49)
2
( ) −0, 5
e 3 =
− √ 3
e j 4π 3 (2.50)
2
beschreiben. Um eine links zirkular polarisierte Welle zu erhalten, ergeben sich folgende Anregungen:
Der resultierende array factor ist
F a (u, v) =a 1 e 1 + a 2 e 2 e jkdxu + a 3 e 3 e jk( dx 2 u+dyv)
( ( )
1 −0, 5
= +
√
0)
3
e j(kdx(u−u 0)+ 2π 3 ) +
2
a 1 = 1, (2.51)
a 2 = e −jkdxu 0
, (2.52)
a 3 = e −jk( dx 2 u 0+d yv 0 ) . (2.53)
( −0, 5
− √ 3
2
)
e j(k( dx 2 (u−u 0)+d y(v−v 0 ))+ 4π 3 ) .
Hieraus folgen wiederum die Bedingungen für die ko- und kreuzpolaren sekundären Hauptkeulen:
(2.54)
2π
λ 0
d x (u − u 0 ) ! = m · 2π, (2.55)
2π
λ 0
( d x
2 (u − u 0) + d y (v − v 0 )) ! = n · 2π, (2.56)
2π
λ 0
d x (u − u 0 ) + 2π 3
2π
λ 0
( d x
2 (u − u 0) + d y (v − v 0 )) + 4π 3
!
= 4π 3
!
= 2π 3
+ p · 2π, (2.57)
+ q · 2π (2.58)
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