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2.4 Optimale Anordnung der Einzelstrahler
3
2
v=sinθ sinφ
1
0
−1
−2
Schwenkbereich = 20,7 %
−3
−3 −2 −1 0 1 2 3
u=sinθ cosφ
Abbildung 2.22: Schwenkbereich (graue
Fläche) und Richtungen der ko- (schwarze
Kreise) und kreuzpolaren (graue Quadrate)
sekundären Hauptkeulen eines planaren
Gruppenstrahlers√auf einem dreieckigen
Gitter, d x = 0, 5 √ 2
3
λ 0
∼ = 0, 54 λ0 ,
d y = √ 3
2 d x.
bereich von 20, 7 % des sichtbaren Bereichs, wie in Abbildung 2.22 zu sehen ist. Dieser ist also
6, 6 % kleiner als für Gruppenstrahler auf einem rechteckigen Gitter gleicher Dichte.
In Tabelle 2.3 ist der Schwenkbereich mit korrigiertem Elementabstand dargestellt. Die Anzahl der
Elemente pro Fläche (M/λ 2 0) ist identisch für beide Gruppenstrahlertypen. Tabelle 2.3 und Abbildung
2.23 zeigen deutlich, dass für den Fall der sequenziellen Rotation Gruppenstrahler auf einem
rechteckigen Gitter einen größeren Schwenkbereich aufweisen als jene auf einem dreieckigen Gitter.
Allerdings ist der Schwenkbereich in beiden Fällen nicht gleichmäßig verteilt, es gibt Vorzugsrichtungen
die im φθ-Raum betrachtet werden müssen.
Tabelle 2.3: Schwenkbereich beider Gruppenstrahlertypen für identische Elementdichten M/λ 2 0.
M Elementabstand d [λ 0 ] Schwenkbereich [%]
λ 2 0
Rechteckiges Gitter Dreieckiges Gitter Rechteckiges Gitter Dreieckiges Gitter
1 1,00 1,07 0,00 0,00
2 0,71 0,76 0,00 0,00
3 0,58 0,62 7,08 1,40
4 0,50 0,54 27,30 20,70
5 0,45 0,48 55,50 41,80
6 0,41 0,44 76,90 59,20
7 0,38 0,41 92,20 73,40
8 0,35 0,38 100,00 84,80
9 0,33 0,36 100,00 93,50
10 0,31 0,34 100,00 99,10
11 0,30 0,32 100,00 100,00
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