Das β-Spektrometer — Messung der kontinuierlichen ...

3.3 Aufnahme und Analyse der β-Spektren3.3.3. HauptmessungenDer grobe Verlauf und die Unterschiede der Spektren gingen aus den Testmessungenhervor. Bei den Hauptmessungen wurde darauf geachtet, die Anzahl der Messpunkte zuerhöhen und deren statistische Schwankungen zu minimieren, um möglichst fehlerfreieDaten für die Auswertung zu erhalten.Das Zeitfenster am Digitalzähler beträgt für die Aufnahme beider Spektren erneut100 s. Dies ist die maximal einstellbare feste Messzeit am Stufenschalter des Geräts. DieGenauigkeit der Messwerte ist neben der Länge der Messzeiten auch von der Anzahlder Wiederholungen der Einzelmessungen abhängig. Daher wurden pro eingestellterMagnetfeldstärke jeweils drei Messungen für die Zählraten durchgeführt. Innerhalb einerDreifachmessung sank die Stromstärke des DC-Netzgeräts geringfügig ab. Dies wirktesich auf das erzeugte Magnetfeld aus und musste daher des öfteren nachgeregelt werden.In Abb. 3.17 und 3.18 sind die registrierten, untergrund-korrigierten Teilchenzahlen Nfür 22 Na und 90 Sr aufgetragen, mitN = 1 3 (N 1 + N 2 + N 3 ) − N Uund s N = 1 √N 1 + N 2 + N 3 + (3s NU )32 .Durch die Mehrfachmessungen pro Impulsintervall werden die Fehlerbalken und dieSchwankungen etwas verkleinert. Die Abszisse, die bisher die Magnetfeldstärken anzeigte,wurde nun gemäß Gl.(3.5) mitE kin =√(eB rc) 2 + m 2 e c 4 − m e c 2in die kinetische Energie der β-Teilchen umgerechnet.Als Anhaltspunkt wurden auf der Achse die Literaturwerte für die Maximalenergien derZerfälle farbig markiert. Zur Erinnerung sei noch einmal aufgelistet [23]:— 22 Na : E max = 546 keV— 90 Sr : E max = 546 keV— 90 Y : E max = 2282 keV .Beim Mischspektrum von 90 Sr (Abb. 3.18) kann man vorerst nur Aussagen über diehohe Maximalenergie des Folgezerfalls von 90 Y machen.49