Das β-Spektrometer — Messung der kontinuierlichen ...

3.3 Aufnahme und Analyse der β-SpektrenEntsprechend der Gaußschen Fortpflanzung verändern sich die Fehlerbalken zu:)√2√(sN(η)s N(ɛ) = N(ɛ) ·+N(η)( sɛɛ) ( ) 2 2sη+ .ηDie Auffälligkeiten der Impulsspektren spiegeln sich demzufolge auch in den daraushervorgehenden Energiespektren wieder (Abb. 3.21, Abb. 3.22). Der Transformationseffektder zu hohen Zählraten wird zusätzlich verstärkt, da in Gl.(3.16) erneut durchden Impuls η, d.h. durch das Produkt Br dividiert wird. Bei der Verteilung N(ɛ) von22 Na ist nicht einmal mehr das Maximum der wahrscheinlichsten Energie zu sehen.Die vier Ausreißer-Punkte der 22 Na-Impulsverteilung werden in der Energieverteilungauf noch größere Werte abgebildet. Auch das 90 Sr-Spektrum erfährt nun eine stärkereDeformation. Während das Maximum der Energieverteilung gerade noch erkennbar ist,divergieren fast alle Punkte des niederenergetischen Bereichs nach oben. Man stellt fest,dass erst die Transformation in die Impuls- bzw. Energieverteilung eine Beurteilungder Güte zulässt. Ein auffälliges Manko des β-Spektrometer scheint das begrenzteAuflösungsvermögen zu sein.Bisher wurde der Bereich der Maximalenergien, der ebenfalls stark verschmiert ist,etwas außer Acht gelassen. Genauere Aussagen über die Werte der maximalen Energienlassen sich erst im Zusammenhang mit der Kurie-Darstellung treffen; dies wird imnächsten Abschnitt erfolgen.Anschließend wird versucht, das Impulsspektrum N(η) mit der theoretischen Impulsverteilungzu approximieren. Es sei an dieser Stelle bereits angemerkt, dass diepink-gefärbten Punkte im Fit vernachlässigt werden.55