[121] TANABE, Y.; SUGANO, S.: On the Absorption Spectra of Complex Ions. II, J.Phys. Soc. Jpn. 9, 766 (1954)[122] DE TERESA, J.; IBARRA, M. R.; BLASCO, J.; GARCÍA, J.; MARQUINA, C.;ALGARABEL, P. A.; ARNOLD, Z.; KAMENEV, K.; RITTER, C.; VON HEL-MOLT, R.: Spontaneous behavior and magnetic field and pressure effects onLa 2/3 Ca 1/3 MnO 3 perovskite, Phys. Rev. B 54, 1187 (1996)[123] THOULESS, D. J.: Electrons in disordered systems and the theory of localization,Physics Reports 13, 93 (1974)[124] UEHARA, M.; MORI, S.; CHEN, C. H.; CHEONG, S.-W.: Percolative phase separationunderlies colossal magnetoresistance in mixed-valent manganites, Nature399, 560 (1999)[125] URUSHIBARA, A.; MORITOMO, Y.; ARIMA, T.; ASAMITSU, A.; KIDO, G.;TOKURA, Y.: Insulator-metal transition and giant magnetoresistance inLa 1−x Sr x MnO 3 , Phys. Rev. B 51, 14103 (1995)[126] WEISSE, A.; FEHSKE, H.: Interplay of charge, spin, orbital and lattice correlationsin colossal magnetoresistance manganites, Eur. Phys. J. B 30, 487 (2002)[127] WEISSE, A.; FEHSKE, H.: Numerical study of quantum percolation, Physica B312-313, 721 (2002)[128] WEISSE, A.; FEHSKE, H.; WELLEIN, G.; BISHOP, A. R.: Optimized phonon approachfor the diagonalization of electron-phonon problems, Phys. Rev. B 62,R747 (2000)[129] WEISSE, A.; LOOS, J.; FEHSKE, H.: Considerations on the quantum doubleexchangeHamiltonian, Phys. Rev. B 64, 054406 (2001)[130] WEISSE, A.; LOOS, J.; FEHSKE, H.: Two-phase scenario for the metal-insulatortransition in colossal magnetoresistance manganites, Phys. Rev. B 64, 104413(2001)[131] WEISSE, A.; WELLEIN, G.; FEHSKE, H.: Density-Matrix Algorithm for PhononHilbert Space Reduction in the Numerical Diagonalization of Quantum Many-Body Systems, in: KRAUSE, E.; JÄGER, W. (Hrsg.): High Performance Computingin Science and Engineering 2001, Heidelberg: Springer-Verlag, 2002, S. 131–144[132] WHITE, S. R.: Density-matrix algorithms for quantum renormalization groups,Phys. Rev. B 48, 10345 (1993)[133] WOLLAN, E. O.; KOEHLER, W. C.: Neutron Diffraction Study of the MagneticProperties of the Series of Perovskite-Type Compounds [(1-x)La,xCa]MnO 3 ,Phys. Rev. 100, 545 (1955)110
[134] WORLEDGE, D. C.; MIÉVILLE, L.; GEBALLE, T. H.: On-site Coulomb repulsionin the small polaron system La 1−x Ca x MnO 3 , Phys. Rev. B 57, 15267 (1998)[135] ZAANEN, J.; SAWATZKY, G. A.: Systematics in Band Gaps and Optical Spectraof 3D Transition Metal Compounds, J. Solid State Chem. 88, 8 (1990)[136] ZENER, C.: Interaction between the d Shells in the Transition Metals. II. FerromagneticCompounds of Manganese with Perovskite Structure, Phys. Rev. 82,403 (1951)[137] ZHANG, C.; JECKELMANN, E.; WHITE, S. R.: Density Matrix Approach to LocalHilbert Space Reduction, Phys. Rev. Lett. 80, 2661 (1998)[138] ZHAO, G. M.; SMOLYANINOVA, V.; PRELLIER, W.; KELLER, H.: Electrical Transportin the Ferromagnetic State of Manganites: Small-Polaron Metallic Conductionat Low Temperatures, Phys. Rev. Lett. 84, 6086 (2000)111
- Seite 1:
Theoretische Untersuchungmagnetores
- Seite 4 und 5:
3.4.2 Superparamagnetismus . . . .
- Seite 6 und 7:
dimensionale Proben liegen bei R(0)
- Seite 9 und 10:
1 Mikroskopische Beschreibunggemisc
- Seite 11 und 12:
Operation Symbol Koordinatentransfo
- Seite 13 und 14:
e g4 /d3∆ cfS=1/2E JTx>0Mn 3+/4+t
- Seite 15:
Bedingung spiegelt gerade die Erhal
- Seite 18 und 19:
Drehungen R δ ,R x = (C d 3 )1 ,R
- Seite 20 und 21:
Eine Möglichkeit, den Operator (1.
- Seite 22 und 23:
nach Anderson und Hasegawa [7] ents
- Seite 24 und 25:
Man überzeugt sich aber leicht dav
- Seite 26 und 27:
6.0W/25.55.04.5Kubo/Ohata (S →
- Seite 28 und 29:
4 E t 3 2 (2 E)e 2 ( 3 A 2 ) t 3 2
- Seite 30 und 31:
Auf den ersten Blick mag die Darste
- Seite 32 und 33:
QθQ ε Q a1Abbildung 1.9: Auslenku
- Seite 34 und 35:
Mit zunehmender Kopplungsstärke g
- Seite 36 und 37:
Aufwand vollständig implementieren
- Seite 38 und 39:
J h= 0.7 eV, t = 0.4 eV, t/t π= 3,
- Seite 40 und 41:
U = 6.0 eV, J h= 0.7 eV, t = 0.4 eV
- Seite 42 und 43:
so lassen sich alle symmetrischen E
- Seite 44 und 45:
wachsendes g−−−−−−−
- Seite 46 und 47:
S tot6ϕ/π64δ = xyδ = x+yδ = yS
- Seite 48 und 49:
akterisieren. Mit der im folgenden
- Seite 50 und 51:
ziehen sich auf die Phasenseparatio
- Seite 52 und 53:
Die Breite W des Bandes ist variabe
- Seite 54 und 55:
B S [z] steht für die bereits in G
- Seite 56 und 57:
22W = γ SW 0W = p (f) γ SW 01Meta
- Seite 58 und 59:
kritischen Temperaturen und der aus
- Seite 60 und 61: gegeben, und die Gleichung π ( f )
- Seite 62 und 63: 0.40.3exaktEuler-Maclaurineff. Band
- Seite 64 und 65: Um ein Zwei-Phasen-Modell zu konstr
- Seite 66 und 67: Probe koexistieren. Die Empfindlich
- Seite 68 und 69: 0.2p = 0.7ρ(E)ρ typ(E)0.120.08ρ(
- Seite 70 und 71: E/t = 0 E/t = 1 E/t = 0.472Abbildun
- Seite 72 und 73: 6.05.55.0E-6 -4 -2 0 2 4 6E c/ t4.5
- Seite 74 und 75: Cluster A ∞ definierte Doppelaust
- Seite 77 und 78: ZusammenfassungDotierte Manganate b
- Seite 79: schen räumlich beschränkten und a
- Seite 82 und 83: A 1 A 2 E T 1 T 2a 1 a 2 θ ε x y
- Seite 85 und 86: B Doppelaustausch zwischen zweiGitt
- Seite 87: ¯SQ ¯S (y)121112+ 1 2 y32− 1 2
- Seite 90 und 91: Basis ist dieser folglich bezüglic
- Seite 92 und 93: µ"großer" Platz}}reinoptimiert}"k
- Seite 94 und 95: 10 010 -21 lokaler Satz2 lokale Sä
- Seite 96 und 97: Dichtematrix-Verfahren stufenartig
- Seite 98 und 99: pOrtsraumpImpulsraum0.50-0.5ν~ =0
- Seite 100 und 101: 100
- Seite 102 und 103: [13] BILLINGE, S. J. L.; DIFRANCESC
- Seite 104 und 105: [41] GU, R. Y.; WANG, Z. D.; SHEN,
- Seite 106 und 107: [67] KOGAN, E. M.; AUSLENDER, M. I.
- Seite 108 und 109: [95] PALSTRA, T. T. M.; RAMIREZ, A.
- Seite 112 und 113: 112
Change language