Theoretische Untersuchung magnetoresistiver Manganate

0.80.6ρ(E)0.40.20-1 -0.5 0 0.5 12E/WAbbildung 3.1: Zustandsdichten der aus dem orbitalabhängigen Transport resultierendenBänder ɛ k,ζ (gestrichelte Linien) und die im Zwei-Phasen-Modell verwendete gemittelte Zustandsdichteϱ(E) (schattiert).und erhält als Lösung des zugehörigen tight-binding Modells,H = − ∑〈ij〉 δα,βdie Dispersionsrelationent δ αβ c† i,α c j,β + H.c. = ∑ ɛ k,ζ n k,ζ , ζ = ±1 , (3.2)k,ζ[√ ]1ɛ k,ζ = −t ∑ cos k δ + ζ4 ∑ (cos k δ − cos k δ ′) 2δδ,δ ′mit δ, δ ′ ∈ {x, y, z} . (3.3)Die beiden Bänder ζ = +1 und ζ = −1 überlagern sich im Energieintervall −3t ≤ E ≤3t, während das reale System infolge der starken lokalen Coulomb-Wechselwirkungdurch zwei voneinander isolierte Bänder zu beschreiben ist. Im untersuchten Temperaturbereichspielt nur das energetisch niedrigere eine Rolle. Als Näherung wird deshalbein einfaches Band verwendet, für dessen nicht exakt berechenbare Zustandsdichteϱ(E) im folgenden der Mittelwert ϱ(E) = 1 2 (ϱ +(E) + ϱ − (E)) der zu den beidenBändern ɛ k,ζ gehörenden Dichten ϱ ζ (E) angesetzt wird. Abbildung 3.1 zeigt dieseZustandsdichte zusammen mit den Dichten ϱ ζ (E).51