Theoretische Untersuchung magnetoresistiver Manganate

S tot6ϕ/π64δ = xyδ = x+yδ = yS tot20.2E kin -0.60.10-0.80.00 1 2 3 4 5 0 1 2 3 4 5g/ωg/ω1.050.50.0U = 6 eV, J h= 0.7 eV, t = 0.4 eV, t/t π= 3, ω = 70 meVE⊗E ZuständeRe(ϕ)-0.5Im(ϕ)Re(ψ)Im(ψ)-1.00 1 2 3 4 5g/ω0.0-0.2-0.4E kinδ = xδ = y00 1 2 3 4 5g/ω0.50.40.34321〈 n in i+δ〉〈q δ〉Abbildung 2.9: Links oben: Abhängigkeit des Gesamtspins S tot und der kinetischen EnergieE kin des Grundzustand von der Elektron-Phonon-Wechselwirkung g. Links unten: Derwahrscheinlichste E ⊗ E-Zustand |s(ϕ, ψ)〉 bezüglich der Diagonale des Clusters. Rechts oben:Dichte-Dichte-Korrelation 〈n i n j 〉. Rechts unten: Auslenkung des Clusters.len Sprung von E kin , eine deutliche Bandverengung beziehungsweise Lokalisierungder Ladungsträger tritt erst bei erheblich stärkerer Elektron-Phonon-Wechselwirkungauf. Die Dichte-Dichte-Korrelation 〈n i n j 〉 (mit n i = 1 − d † θi d θi d† εi d εi) zwischen nächstenund übernächsten Nachbarn ist hingegen klar mit der Wechselwirkung zwischenelektronischem System und Gitter verknüpft (Abbildung 2.9 rechts oben). Mit zunehmenderLokalisierung ordnen sich die Ladungsträger an gegenüberliegenden Eckendes Clusters, bilden also eine A-B-Struktur. In einem Zwischenbereich der Kopplungg, der sich durch antiferromagnetische Spinordnung und hohe bis mittlere Mobilitätauszeichnet, ist das Gitter innerhalb der x-y-Ebene verzerrt. Dies wirkt sich unmittelbarauf die Dichte-Dichte-Korrelation aus.Darüber hinaus ist auch das Verhalten der Orbital-Korrelationen sehr interessant,das anhand von Eigenzuständen einer entsprechenden Dichtematrix ρ charakterisiertwerden kann. Die mit Blick auf die Ladungsordnung wichtigsten derartigenZustände sind die bezüglich der Diagonale des Clusters berechneten E ⊗ E-Zustände.Für alle untersuchten Kopplungsstärken g ist der Orbital-Zustand höchsten Gewichts46