simulation acoustique par la methode des sources images

De même, nous définissons la densité de modes D m par :D= −N 1m =i=0τ i N.τEn premier lieu, nous remarquons que ces densités sont indépendantes du temps. Or,dans les salles réelles, nous constatons la plupart du temps une augmentation de la densitéd'échos avec le carré du temps (voir Annexe A). Cette implémentation de base ne peut doncprétendre simuler ces effets.En second lieu, nous constatons que le retard τ joue un rôle inverse pour la densitéd'échos et de modes. Or, en construisant de tels filtres, l'objectif visé consiste à maximiser cesdeux grandeurs. En ayant fixé le nombre N de filtres en peigne à disposition, J. M. Jot réaliseun compromis [JOT92] sur D m et D e par moyenne géométrique tel que :N =DmDePour D. Griesinger De doit être de l’ordre de 10 000 échos/s pour rendre crédible laréverbération. De plus, d'après M.R. Schroeder, Dm doit être au moins égale au quart dutemps de la décroissanc. Pour simuler une réverbération de 1 seconde, il faut alors :N = 0 ,25×10000 = 50 FiltresIl est donc nécessaire d'implémenter au moins 50 lignes à retard dans le réverbérateur ! C'estpour contourner ce problème que M.R. Schroeder introduit des filtres passe-tout série dansson implémentation.Les filtres passe-tout permettent d'augmenter la densité d'échos sans changerthéoriquement le timbre de la réverbération (cf. Figure 6 pour l’implémentation d’un filtrepasse-tout). Il devient donc possible de ne travailler qu'avec quatre filtres en peigne sommés,puis « densifiés » par deux passe-tout en série (cf. Figure 7 pour l’implémentation duréverbérateur). Le problème posé par ces derniers est qu'ils produisent souvent une colorationmétallique, difficilement maîtrisable.26