simulation acoustique par la methode des sources images

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Fonction geometrie.mDéfinition de lagéométrie de la salleFonction param.mDéfinition desparamètres de la salle .Calcul de constante (Tr,Tm…)Fonction matrice.mCalcul des positions desources images validesFonction libreparcour.mCalcul du libre parcoursmoyen en fonction desrayons tracésFonction sourcevu.mTri des sources visiblesCalcul des rayonsFonction stochastique.mFonction densite.mCalcul de la densitéd'échos de la réponseimpulsionnelleCalcul des sourcesimages aléatoiresFonction visualisation.mFonction absorption.mCalcul de l’absorptionde chaque sources pourla bande iFonction dto3d.mFonction reconstruction.mConvolution RI par lesfiltres de bande etsommation des réponsesAnalyse de la réponseimpulsionnelleFonction analyse.mAnalyse de la réponseimpulsionnelleSI i 9Extension 3D de laconstellationFonction ecriture.mFonction impulse.mConvolution et écrituredes fichiers de sortieCalcul de la réponseimpulsionnelle dans labande iSi i = 10Figure 17 - Synoptique du programme de simulation par sources images.44
II.1 Principes généraux.La méthode des sources images telle qu'elle a été décrite au paragraphe I.1.4 est baséesur les lois classiques des réflexions spéculaires. Nous étudierons donc les principes deconstruction d’image, pour ensuite, nous attacher à la sommation de leurs contributions. Ilsera alors nécessaire de généraliser ces lois pour des géométries contenant un nombrequelconque de parois. Cette étape pouvant, selon les salles rencontrées, s'avérer très délicate,nous analyserons en détails l’exemple d'une source placée dans un angle, pour mieuxcomprendre ces procédés.II.1.1 Lois de réflexion.Lois de Snell-Descartes.Les deux lois de Snell-Descartes 1 sont utilisées pour décrire le comportement des rayonslumineux aux voisinages d'une interface séparant deux milieux aux propriétésélectromagnétiques différentes. Nous pouvons appliquer la première loi de Snell-Descartes àl'acoustique car elle est justifiée par le principe fondamental de la conservation de la quantitéde mouvement. Elle s'énonce de la façon suivante :Soit r, un rayon lumineux arrivant sur une interface réfléchissante en formant un anglei avec le vecteur normal au plan de réflexion n (cf. Figure 18) ; nous avons :- le rayon r' réfléchi par l'interface se situe dans le plan d'incidence du rayon- l'angle i', formé par le rayon réfléchi avec la normal au plan s'écrit :i =' −i1 La première décrit la réflexion et la seconde la réfraction des ondes sur l'interface45
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célérité du son, l la longueur d
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Résumé.Dans ce travail, nous pré
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