simulation acoustique par la methode des sources images

III.2 Gestion de l'absorption par les parois.Les réponses impulsionnelles obtenues précédemment (cf. Figure 50) ne peuvent pascorrespondre à une réalité physique compte tenu de leur décroissance en1 (oun1 ) alorsnque les théories statistiques de la réverbération (Sabine, Eyring…) prédisent des décroissancesde type exponentielles. Le modèle exposé plus haut simule en fait des acoustiques de sallesdont les parois sont parfaitement rigides, c'est à dire avec des coefficients de réflexion égaux à1. Pour revenir à des situations plus physiques, il faut faire intervenir l'impédance des paroisdans le calcul de la constellation des sources. Nous considérerons cette impédance, toutd'abord, comme réelle et indépendante de la fréquence, puis, nous étudierons les casd'impédance complexe fonction de la fréquence.III.2.1 Réflexions indépendantes de la fréquence.La rupture d'impédance entre l'air de la salle et une paroi semi-rigide crée troisphénomènes :- un phénomène d'absorption dans le matériau ;- un phénomène de diffusion ;- une réflexion spéculaire.Le cas de la diffusion mis à part, tous sont déterminés par l'impédance de la paroi en question.La condition d'existence de tels effets reste la conservation d'énergie entre le rayon incident etles différents phénomènes liés à la réflexion. Pour un rayon arrivant sur une paroi dontl'énergie a été normalisée à 1, nous pouvons écrire l'égalité entre les coefficients d'absorption,de réflexion et de diffusion en énergie :αabsorption+ βréflexion+ δdiffusion=1Dans ce paragraphe, nous ne prenons en compte que des impédances réelles ce qui signifiequ'il n'y a pas de déphasage de l'onde réfléchie. De plus,, cela suppose que les effets dediffusion sont négligés : δ diffusion = 0 . Seule reste la contribution de l’absorption et de laréflexion.86( 6