Inaktivierung von Proteinen und Zellen durch Laserbestrahlung von ...

60 Material und Methoden
Deswegen scheint für die Triplettlöschung während des Pulses unverändert Sauerstoff
verantwortlich gewesen zu sein, so dass in dem System Glycerol mehr als
Radikalfänger für Sauerstoffradikale wirkt und so die Laserlebensdauer erhöht.
Die 5 µs andauernden Intensitätsmodulationen werden durch die Pumplichtmodulationen
hervorgerufen, falls die Schwelle so ansteigt, dass der Laser quasi
immer schwellennah betrieben wird. Diese Theorie wird von der Tatsache untermauert,
dass die Dauer der Modulation und deren Zeitpunkt gut mit der Entladedauer
der einzelnen Kondensatoren des PFNs korreliert. Die Entladung von
mehreren Entladekreisen hintereinander hat sich somit als kontraproduktiv erwiesen,
da auf diese Weise zwar lange Pulse erzeugt werden können, diese zeitlich
aber immer moduliert bleiben.
Mikrosekundenpuls Titan-Saphir-Laser
Parallel zum Farbstofflasersystem wurde ein Titan-Saphir-Festkörperlaserkopf für
das gleiche PFN aufgebaut, der Bestrahlungen bei 800 nm erlaubt. Die Absorption
von Magnetit bei 800 nm fällt im Vergleich zu 600 nm vom Farbstofflaser
um nur 10 % kontinuierlich ab, so dass für die Bestrahlung der Absorber-
Proteinkonjugate nur geringfügig höhere Bestrahlungen erreicht werden müssen.
Es wurde analog zu dem Farbstofflaser ein möglichst kurzer Resonator, eine abbildende
Pumpkammer und ein auf die Laserenergie optimierter Auskoppelgrad
gewählt. Die Resonatorlänge betrug 36,5 cm. Die Pumpkammer ist doppelt elliptisch,
abbildend mit einem Silberreflektor (Light Age Inc., USA). Als Blitzlampen
haben Lampen vom Typ Q-Arc/L6790 gedient, die oberhalb ihrer Spezifikationen
betrieben wurden. Es wurde ein Laserstab mit 6 mm Durchmesser, 140 mm
Länge und einer Titandotierung von 0.07% genutzt (HAM, Andreas Maier GmbH,
Deutschland). Als Auskoppelspiegel hat ein 85% Planspiegel in Kombination mit
einem Konkavspiegel (2 m) zu der maixmalen Laserenergie geführt. Mit dem beschriebenen
Resonator können Pulse mit einstellbarer Pulslänge erzeugt werden.
Die Pulse bei maximaler Pumppulslänge des PFNs zerfielen durch das sukzessive
Entladen der 4 Kondensatorbänke pro Lampe in Einzelpulse, da die Pumpleistung
in dem genutzten PFN nicht ausreichend war. Bei annähernd rechteckiger
Pulsform wurden Pulslängen von maximal 35 µs mit einer Energie von 80 mJ
erreicht. Die minimale Pulslänge lag bei 15 µs, bei der eine deutlich höherer
Energie von 270 mJ (Abbildung 3.4) erreicht wurde. Die maximalen Puls-zu-Puls-