MECANIQUE DES FLUIDES. Cours et exercices corrigés - UVT e-doc
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Chapitre 3 : Dynamique des fluides incompressibles parfaits<br />
A l’instant t’=(t+dt) le fluide de masse (M+dm 2 ) est compris entre S’ 1 <strong>et</strong> S’ 2 . Son<br />
énergie mécanique est :<br />
E'<br />
dmV .<br />
2<br />
2<br />
S2<br />
mec<br />
= E'<br />
pot<br />
+ E'<br />
cin<br />
= ( MgZ + dm2 . g.<br />
Z<br />
2<br />
) + ∫ + dm2.<br />
S ' 1<br />
On applique le théorème de l’énergie mécanique au fluide entre t <strong>et</strong> t’ :« La<br />
variation de l’énergie mécanique est égale à la somme des travaux des forces<br />
extérieures. »,en considérant c<strong>et</strong>te fois ci le travail de la machine hydraulique<br />
E' mec<br />
−Emec<br />
= F1 . dx1<br />
− F2<br />
. dx2<br />
+ Pn<strong>et</strong>.<br />
dt<br />
E − E = P . S . dx − P . S . dx + P . dt = P . dV − P . dV P dt en simplifiant on aura :<br />
'<br />
mec mec 1 1 1 2 2 2 n<strong>et</strong>.<br />
1 1 2 2<br />
+<br />
n<strong>et</strong><br />
.<br />
1<br />
2<br />
V<br />
2<br />
2<br />
1 2<br />
1 2 P1<br />
P2<br />
dm . g.<br />
Z2<br />
+ dm2.<br />
V2<br />
− dm1.<br />
g.<br />
Z1<br />
− . dm1.<br />
V1<br />
= . dm1<br />
− . dm2<br />
2<br />
2 ρ ρ<br />
2<br />
+<br />
1<br />
2<br />
P<br />
n<strong>et</strong>.<br />
dt<br />
Par conservation<br />
de la masse :<br />
dm<br />
1<br />
= dm2<br />
= dm <strong>et</strong> puisque le fluide est incompressible : ρ = ρ 2<br />
= ρ<br />
1<br />
,<br />
V<br />
on aboutie à l’équation de Bernoulli :<br />
2<br />
2<br />
−V<br />
2<br />
2<br />
1<br />
P2<br />
− P1<br />
+ + g(<br />
Z<br />
ρ<br />
2<br />
− Z ) =<br />
1<br />
P<br />
q<br />
n<strong>et</strong><br />
m<br />
(5)<br />
7 THEOREME D’EULER :<br />
Une application directe du théorème d’Euler est l’évaluation des forces exercées<br />
par les j<strong>et</strong>s d’eau. Celles-ci sont exploitées dans divers domaines : production de<br />
l’énergie électrique à partir de l’énergie hydraulique grâce aux turbines, coupe des<br />
matériaux, <strong>et</strong>c. Le théorème d’Euler résulte de l’application du théorème de<br />
quantité de mouvement à l’écoulement d’un fluide :<br />
∑<br />
d P<br />
F ext = ; avec P = mV G : quantité de mouvement.<br />
dt<br />
Ce théorème perm<strong>et</strong> de déterminer les efforts exercés par le fluide en mouvement<br />
sur les obj<strong>et</strong>s qui les environnent.<br />
Enoncé<br />
La résultante (∑ F ext<br />
) des actions mécaniques extérieures exercées sur un<br />
fluide isolé (fluide contenu dans l’enveloppe limitée par S 1 <strong>et</strong> S 2 ) est égale à la<br />
variation de la quantité de mouvement du fluide qui entre en S 1 à une vitesse<br />
V<br />
1<br />
<strong>et</strong> sort par S 2 à une vitesse V<br />
2<br />
.<br />
∑<br />
Fext<br />
= qm ( V 2<br />
−V1)<br />
Notions de mécanique des fluides. <strong>Cours</strong> <strong>et</strong> <strong>exercices</strong> corrigés.<br />
Auteur : Riadh BEN HAMOUDA Page: 59