Rhéologie aux interfaces des matériaux polymères multicouches et ...

Khalid Lamnawar
INSA de Lyon
‐ temps λ Carreau
‐donné par la loi de Carreau (Cf. plus loin)‐,
λ w
‐déterminé par les pentes limites à fréquences nulles de G’ et G’’‐
‐ λ 0
‐déterminé par les diagrammes Cole‐Cole‐.
Ces différents temps sont théoriquement équivalents (chose qui n’est pas forcément validée
expérimentalement). Ces trois temps sont un «temps long» caractéristique de la relaxation de
la chaîne sur toute sa longueur.
La Figure 42 montre une représentation en coordonnées linéaires de ηʺ(ω) en fonction du η’
(ω) (représentation de Cole‐Cole). Ce diagramme présente, hormis pour le PA6 (1), une
allure typique en arc en cercle dans la zone terminale pour les polymères PE, PE‐GMA et
PA6 (2). Cette représentation définie les trois paramètres suivants :
(1) la viscosité de cisaillement nulle η0 correspond au point d’intersection du demi cercle et
l’axes d’abscisses.
(2) λ0, le temps de relaxation correspondant à la fréquence lorsque ηʺ est maximale (λ0 = 1/ ω).
(3) et enfin le coefficient β représente l’angle entre la droite du diamètre et la droite passant
par l’origine du cercle. β=hπ/2 où h caractérise la largeur de distribution des temps de
relaxation. Par conséquent η* est définie comme l’équation 43 suivante :
Équation 43
800
700
600
500
PA6(2)
PEGMA
PA6(1)
PE
Eta''
400
300
200
100
0
0 500 1000 1500 2000 2500 3000
Eta'
Figure 42 : Représentation Cole‐Cole à 240°C pour les matériaux étudiés
Le tableau 14 récapitule les valeurs des temps de relaxation et viscosités à cisaillement nul à
240°C, pour les différents matériaux. Les valeurs de viscosités obtenues sont plus au moins
cohérentes avec celles trouvées précédemment au tableau 13 à partir des courbes maîtresses.
Partie B
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