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Ergänzende Unterlagen zur Vorlesun
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Feldgrößen in Spannungsquellen In
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1.1 Einteilung der Elektrodynamik
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3. Elektromagnetische Wellen ∂D r
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Strom-Spannungsbeziehungen: Kondens
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Die Kirchhoffsche Knotenregel: Γ n
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1.3 Energieumwandlungen im elektrom
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Poyntingscher Satz: − d dt ∫ (
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Beweis: Annahme: es existieren zwei
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2. Statische und stationäre Felder
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Die Lösung der Laplace-Poissonsche
- Seite 23 und 24:
∂V Neumannsche Randbedingung: ε
- Seite 25 und 26:
2.2 Analytische Lösungsmethoden de
- Seite 27 und 28:
2.2.1 Methode der fiktiven Ladungen
- Seite 29 und 30:
∂ In zwei Dimensionen (ebene Prob
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Wegen der Linearität der Laplacesc
- Seite 33 und 34:
x , x2, 3 1 x bilden ein Rechtssyst
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Gradient im allgemeinen, orthogonal
- Seite 37 und 38:
Γ 1 ∫ +Γ ∫ Γ v ⋅ndΓ = 2 v
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∫ C 1 ∂ ( v h ) ∂( v h ) Γ1
- Seite 41 und 42:
Separationsmethode: Ansatz: V x , x
- Seite 43 und 44:
Die gewöhnlichen Differentialgleic
- Seite 45 und 46:
Zylinderkoordinaten, 2D Fall: Ansat
- Seite 47 und 48:
d dR( r) 2 r ⎛ ⎜r ⎞ ⎟ = n R
- Seite 49 und 50:
Beispiel: Dielektrischer Zylinder i
- Seite 51 und 52:
V ( r, φ) = V i a ( r, φ) − 2E0
- Seite 53 und 54:
Diskretisierung der Geometrie : V=k
- Seite 55 und 56:
a b c d A = 0 ∆V ... 4! 1 3! 1 2!
- Seite 57 und 58:
Berücksichtigung der Randbedingung
- Seite 59 und 60:
⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎭ ⎪ ⎪ ⎪
- Seite 61 und 62:
Physikalische Bedeutung des Funktio
- Seite 63 und 64:
Die unbekannten Parameter V j , j =
- Seite 65 und 66:
2.3.4 Die Methode der finiten Eleme
- Seite 67 und 68:
Formfunktionen V V i 1 V i N i k V
- Seite 69 und 70:
Basisfunktionen: w j = N j , j = 1,
- Seite 71 und 72:
Ni N j A ij = ∫ Ω gradN i ⋅εg
- Seite 73 und 74:
20-knotige Hexaederelemente
- Seite 75 und 76:
2.5 Randwertprobleme für das Vekto
- Seite 77 und 78:
Differentialgleichung für das eink
- Seite 79 und 80:
Flusslinien (magnetische Feldlinien
- Seite 81 und 82:
Neumannsche Randbedingung: 1 ∂A =
- Seite 83 und 84:
Randwertproblem für das einkompone
- Seite 85 und 86:
Differentialgleichung für das eink
- Seite 87 und 88:
2.5.3 3D Probleme Die Vektorpotenti
- Seite 89 und 90:
Die Eichung macht A eindeutig: divA
- Seite 91 und 92:
3. Quasistationäre Felder ⎛ ∂D
- Seite 93 und 94:
Rand- und Grenzflächenbedingungen:
- Seite 95 und 96:
Komplexe Schreibweise für zeitharm
- Seite 97 und 98:
Beweis: Zeitfunktion des Poyntingsc
- Seite 99 und 100:
3.1 Einige analytische Lösungen de
- Seite 101 und 102:
3.1.1 Strom in unendlichem leitende
- Seite 103 und 104: Feldgrößen: E( y) = − jωA( y)
- Seite 105 und 106: Impedanz des Leiterstückes der Bre
- Seite 107 und 108: Lösung der Diffusionsgleichung:
- Seite 109 und 110: ), cosh( ) 2 sinh( 2 ) cosh( ) 2 si
- Seite 111 und 112: ph pl cosh( ) Z = 2 , ph 1+ j h 1+
- Seite 113 und 114: 4.1 Leitungen Leitung: sehr (unendl
- Seite 115 und 116: Parallele Parameter: di = uGdz, uzt
- Seite 117 und 118: izt (,) dQ Γ Ω izt ( , ) ∂i +
- Seite 119 und 120: 4.1.1 Lösung der Leitungsgleichung
- Seite 121 und 122: 1 dU ( z) p + −pz p − pz I( z)
- Seite 123 und 124: 1 0.8 0.6 0.4 0.2 t t+ ∆t U + e
- Seite 125 und 126: Ähnlich beschreibt U ( z) = U e =
- Seite 127 und 128: 4.1.2 Ideale Leitung R = 0, G = 0.
- Seite 129 und 130: z f( t− ) beschreibt eine sich in
- Seite 131 und 132: U e U = = Reflexionskoeffizient. U
- Seite 133 und 134: Kurzschluss: Wenn Z2 = 0: r2 =−1.
- Seite 135 und 136: Leerlauf: Wenn Z2 →∞ : r2 = 1.
- Seite 137 und 138: 4.2 Ebene Wellen Maxwellsche Gleich
- Seite 139 und 140: Wellen mit Ausbreitungsgeschwindigk
- Seite 141 und 142: S z E(,) zt = E( t− ) c Ausbreitu
- Seite 143 und 144: Für ebene Wellen: 2 ∂ ∂ ∂ =
- Seite 145 und 146: Verlustloses Medium: γ = 0. p= ( j
- Seite 147 und 148: 4.3.1. Lösung der Maxwellschen Gle
- Seite 149 und 150: ∂ Im statischen Fall ( = 0) über
- Seite 151 und 152: Im zeitharmonischen Fall: Ar ( ), V
- Seite 153: 4.4 Geführte Wellen Leitungen: tra
- Seite 157 und 158: Alternative zu den Potentialen A un
- Seite 159 und 160: Elektromagnetisches Feld, falls F(
- Seite 161 und 162: 4.4.2 Wellen in rechteckigen Hohlle
- Seite 163 und 164: TM-Wellen: 2 −∆ − k = A A 0 ,
- Seite 165 und 166: TM mn -Wellen: mπ nπ − jβ z C
- Seite 167 und 168: Man erhält die folgenden gewöhnli
- Seite 169 und 170: Erfüllung der Separationsgleichung
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