Libro de Resúmenes / Book of Abstracts (Español/English)
Libro de Resúmenes / Book of Abstracts (Español/English)
Libro de Resúmenes / Book of Abstracts (Español/English)
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Resumenes 117<br />
Extensión <strong>de</strong> un mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> difusión <strong>de</strong> partículas<br />
contaminantes a la superficie esférica.<br />
Rosa María Mén<strong>de</strong>z Parra<br />
Facultad <strong>de</strong> Ciencias Básicas- Universidad <strong>de</strong>l Quindio<br />
rosamen<strong>de</strong>z@uniquindio.edu.co<br />
El trabajo es una extensión <strong>de</strong> un mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> difusión, empleado por<br />
Meyer sobre la difusión <strong>de</strong> partículas contaminantes en medios planos. La<br />
extensión se hace para encontrar un mo<strong>de</strong>lo equivalente <strong>de</strong> difusión <strong>de</strong><br />
tales partículas en la superficie esférica. El mo<strong>de</strong>lo propuesto por Meyer es:<br />
∂C(<br />
x,<br />
y,<br />
t)<br />
2 ∂C<br />
= D∇<br />
C −V<br />
( y)<br />
−σC<br />
+ f ( x,<br />
y,<br />
t)<br />
∂t<br />
∂x<br />
2<br />
( x,<br />
y)<br />
∈ Ω,<br />
Ω ⊆ R , t ∈ ( 0,<br />
T ],<br />
don<strong>de</strong> C es la concentración <strong>de</strong> las partículas; σ representa la tasa <strong>de</strong><br />
<strong>de</strong>gradación <strong>de</strong> las partículas (constante); V = V (x; y; z; t) es un campo <strong>de</strong><br />
velocida<strong>de</strong>s, V tiene una componente nula en y, la otra componente en<br />
dirección <strong>de</strong> x; <strong>de</strong>pen<strong>de</strong> <strong>de</strong> y; D es el coeficiente <strong>de</strong> difusión (constante); f<br />
(x; y; z; t) es una fuente neta <strong>de</strong> partículas.<br />
Condiciones <strong>de</strong> frontera:<br />
∂C<br />
∂C<br />
C = 0.<br />
= 0.<br />
= kc.<br />
Γ0<br />
∂η<br />
∂η<br />
Γ1<br />
Γ2<br />
Meyer propone una aplicación <strong>de</strong>l mo<strong>de</strong>lo en mares costeros<br />
utilizando el siguiente mo<strong>de</strong>lo:<br />
∂C(<br />
x,<br />
y,<br />
t)<br />
= div(<br />
D∇C<br />
−VC)<br />
−σC<br />
+ f ( x,<br />
y,<br />
t)<br />
∂t<br />
2<br />
( x,<br />
y)<br />
∈ Ω,<br />
Ω ⊆ R , t ∈ ( 0,<br />
T ],<br />
Condición inicial: C ( x,<br />
y,<br />
0)<br />
= C0(<br />
x,<br />
y)<br />
Condiciones <strong>de</strong> frontera:<br />
∂C<br />
1 − D = g0<br />
( x,<br />
y,<br />
t).<br />
∂η<br />
Γ0<br />
∂C<br />
2 − D = g1(<br />
x,<br />
y,<br />
t).<br />
∂η<br />
Γ1<br />
∂C<br />
3 − D = qVnC.<br />
∂η<br />
Γ2<br />
Hipótesis <strong>de</strong>l mo<strong>de</strong>lo en la superficie esférica:<br />
1. D y el índice <strong>de</strong> reacción σ son consi<strong>de</strong>rados constantes.<br />
2. La velocidad <strong>de</strong>l fluido es variable.<br />
3. El radio es 1.<br />
Teniendo en cuenta lo anterior, el mo<strong>de</strong>lo bidimensional queda<br />
expresado como: