Thermodynamique (2004-2010). - Université de Genève
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Résultats importants du chapitre 3<br />
• La chaleur Q est l’énergie moyenne absorbée par un système lors d’interactions thermiques.<br />
• On définit W comme le travail moyen fourni au système. ("Convention <strong>de</strong> banquier")<br />
• Dans le cas général, on peut évi<strong>de</strong>mment échanger à la fois <strong>de</strong> la chaleur et faire du<br />
travail. Donc, le changement d’énergie dans un système soumis à <strong>de</strong>s influences extérieures<br />
sera donné par ∆E = Q + W .<br />
• Pour un changement infinitésimal d’énergie, on peut écrire dE = d − Q + d − W .<br />
• Les barres sur d − Q et d − W sont là pour indiquer que ces quantités réfèrent à la façon<br />
dont nous sommes passés d’un état à l’autre et ne caractérisent pas l’état macroscopique<br />
lui même.<br />
• Pour calculer le travail fait dans un processus quasi-statique, lorsqu’on connaît la relation<br />
entre pression et volume du gaz, il suffit <strong>de</strong> procé<strong>de</strong>r par intégration<br />
Vf<br />
Wif =<br />
Vi<br />
d − Vf<br />
Wif = −<br />
Vi<br />
p(V ) dV (3.19)<br />
• Une fonction d’état est une quantité physique qui ne dépend que <strong>de</strong> l’état macroscopique<br />
du système. Par exemple, la pression, le volume, le nombre <strong>de</strong> particules sont <strong>de</strong>s fonctions<br />
d’état. Le travail et la chaleur ne sont pas <strong>de</strong>s fonctions d’état. La chaleur d’un corps ne<br />
veut rien dire du point <strong>de</strong> vue thermodynamique ! La chaleur n’est définie que comme<br />
la quantité d’énergie échangée lors d’interactions thermiques. Des remarques analogues<br />
s’appliquent au travail.<br />
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